SÉANCE DU 24 JANVIER 1921. I97 



peuvent être anisolropes, dont les surfaces utilisées n'ont ni discontinuités 

 ni rayons de courbure très petits. La lumière est liomogcne; le faisceau 

 incident et le faisceau émergent sont dans des milieux isotropes dont les 

 indices sont //, et n.^. 



Considérons, à Torigine du temps, um- onde incidente \, et l'un de ses 

 rayons R, ; soient A^ l'onde émergente correspondant au temps t, et R. la 



continuation du rayon R, (' ). Soient C, le point de l'onde V, qui est 

 sur R|, et Cj le point de l'onde A, qui est sur R^. 



Considérons, à l'origine du temps, une autre onde a^ ; soit D son inter- 

 section avec R, ; posons 



£-Dc;. 



Au temps t, Tonde correspondante est a.,\ elle coupe W..^ au point V.. 

 Soient /> celui des rayons de Tonde «, qui passe par le point D, et r., la 

 continuation de ce rayon. L'angle a de R, et de /•, est supposé très petit. 



Le point D est un centre d'ébranlement qui produit une onde élémen- 

 taire qui coupe normalement R^ en un point G, tel que CjG = î— '> et qui 

 est tangente en H à a.^. 



L'angle des directions de R^ et de i\ n'est pas grand par rapport à a. En 

 effet, si nous suivons les rayons R, et 7-, dans leur marche, nous voyons 

 qu'à chaque réflexion ou réfraction, l'angle de leurs directions se trouve 

 multiplié par un nombre de grandeur modérée (-). Mous voyons de même 



{') Nous donnons au mot rayon le sens e\acl qu'il possède dans la théorie de la 

 double réfraction. 



C) Cela n'est plus vrai pour la réfraction avec émergence rasante, ni pour la réfrac- 

 lion conique; nous excluons ces deux cas. 



