SÉANCE DU 2/} .TA.NVIER 1921. 199 



de dire, dilTèrent de l'iinilé par un terme de l'ordre de a-. Par suile, l'angle 

 des direclions des tangentes I'-, 1'. et (i, G. estdc l'ordre de a-, tt, comme F., 

 esl quelconque, il en est de même de l'angle des normales de ^/., et de ^z^. 



Nous pouvons donc dire que /a distance de deux ondes simii/Ui/iées de 

 deiiv faisceaiuv peu différents^ mesurée sur le même rayon de l'un d'eux, vaut 

 un même nombre île longueurs d'onde à l'entrée ei à la sortie du système, avec 

 une erreur du second ordre [lour les normales. 



3. Nous allons envisager maintenant, comme première application, le 

 problème général de la vision d'un objcl un peu éloigné, à travers un sys- 

 tème quelconque de prismes et de miroirs plans, qui serait sans doute dif- 

 ficile par un calcul direct. Les constructions sont assez simples pour que 

 nous donnions seulement les énoncés. 



Les prismes que nous considérons sont en général anisotropes; leurs 

 arêtes sont orientées d'une manière quelconque; le système est placé dans 

 rair('). 



Le faisceau privilégié est un faisceau parallèle, qui resle tel dans tout 

 son parcours. Appelons nappe l'ensemble des rayons qui sont dans un 

 même plan. Lue nappe du faisceau incident reste une nappe dans tout le 

 parcours. Deux nappes qui, à l'entrée étaient parallèles et ix la distance /, 

 sont encore parallèles à la sortie et leur distance /j est proportionnelle à /, . 



La section droite du faisceau privilégié incident est arbitraire; suppo- 

 sons, pour faciliter l'exposé, que ce soit un carré de côté <i, dont deux côtés 

 sont liorizontaux. La section droite du faisceau privilégié émeigent est 

 alors un parallélogramme. Appelons b les longueurs des côtés qui corres- 

 pondent aux côtés horizontaux du carré, c'est-à-dire qui rencontrent les 

 mêmes rayons, c les longueurs des autres côtés, et w l'angle aigu du paral- 

 lélogramme. 



Le point P, infiniment éloigné, produit le faisceau privilégié. Considé- 

 rons une ligne PP' perpendiculaire à ce faisceau, et dans un plan vertical; 

 soit Y la grandeur apparente de celte ligne. L'onde issue de P' forme, avec 

 l'onde privilégiée issue de 1', un angle dièdre y, dont l'arête est un des côtés 

 horizontaux de notre carré. A la sortie, daprès notre construction, l'onde 



( ^ ) Il esl facile d'étendre les résultats donnés plus loin au cas où le faisceau incident 

 et le faisceau émergent sont dans des milieux d'indices «1 et n^, comme, par exemple, 

 pour la vision d'un objet au fond de l'eau. Il suffit de multiplier les grandeurs appa- 

 rentes des images par — , et les distances des droites focales par — • 



