SÉANCE DU 24 JANVIER 192I. 209 



On peut l'écrire idenliquement 



OU encore 



(3) (/iy-i-lSdT-^l<h(/i = —dll, 



en posant 



C) II = U - iTS - i(a». 



Les relations (3) et ( /| ) montrent que la différentielle totale 

 d& + IS (/T -h l<i> di 



est une différentielle exacte Supposons les variables normales, au sens 

 donné au mot normal en thermodynamique. Alors r/G ne peut dépendre 

 des (IT eldi, car de simples variations de températures ou d'intensités de 

 courants n'entraînent aucun déplacement, rfe ne peut contenir que des 

 différentielles des variables x, y, . .., autres que les r/T et r/t qui fixent la 

 fjrme et la position du système. 



Par suite, l'équation (3) donne, par identification des deux membres, 



(5) f/C = — f/f ,11, 



(6) ^=--rr' 



(-) '^ = 





Suivant l'usage, le symbole f/, , représente une différentiation effectuée 

 à T et i constants. 



Les équations (5) et (G) montrent que la fonction H joue le rôle d'un 

 potentiel thermodynamique. Mais, tandis que, dans les cas habituels, le 

 potentiel thermodynamique se réduit à Li — TS, on a ici d'après (4) 

 l'expression plus compliquée H =: U — DTS — Sî(l>. 



Les équations (7) permettent de calculer la vabur de H. Ces équations 

 montrent d'abord que les fonctions <1>, $', «I>", ... satisfont nécessairement 

 à des équations de condition telles que 



àf J«I.- 

 (^) ■^=^- 



Cei équations se rédiiisenl à celles qui expriment la loi de réciprocité des 

 coefficients d'induction mutuelle dans le cas où les corps magnétiques sont ù perméa- 

 bilité constante. 



