2IO ACADÉMIE DES SCIENCES. 



L'intégration des équations (7} donne 



(9) \\=z—f (a>r//H-<I)V/'-4-...)-+- F(T, .r, /, ...). 



L'intégration indiquée par rappoit aux i, /', ... est prise en laissant les 

 T, X, y, .. . constants. 



¥Ç\\x,y, ...) représente évidemment la valeur du potentiel thermo- 

 dynamique pour le même système supposé sans courant, car les équations 

 (4) cl (9) se réduisent, pour / = j' = . . . = o, à 



H — \—1\'S — V(V,j:. y, ...). 



Comme nous ne nous préoccupons que des phénomènes d'origine électro- 

 magnétique, nous pouvons laisser le terme F(T, x, . . .) de côté et prendre 

 simplement 



(10) ji=— r («tf/i + aj'f//' -+-...)• 



*^ 0, 0. ,. . 



H étant ainsi déterminé, les équations (5) et ((>) donnent le travail et 

 l'entropie, tandis que l'équation (4) permet d'évaluer \j ; on trouve 



ou, en tenant compte de (G) et ( 7), 



^ ' à\ 1)1 



Pour i =^ o, on retombe sur la relation connue 



1=11 -t:^. 



ÉI,ECTRIC1TÉ. — Sur une n()u\eUc propiirli- de carps faibUmcnl conducteurs 

 de iéleclricitè. Note de M. Cî. IIkuovi., présentée par M. Lijtpmann. 



J'ai indiqué précédemment ( ') les conditions dans lcs(|ueiles des corps 

 faiblement conducteurs, Iraveisés par un courant, impressionnaient une 

 plaque photographique ; je ne me suis point occupé alors de la cause 

 produisant l'impression. 



(') Comptes rendus, l. 171, ii).!i>, p. lo^i. 



