SÉANCE DU 7 FÉVRIER 19'il. 807 



Admettons, ce qui est ordinaire, que les prismes sont dis|)Osés di' telle 

 sorte que chaque réfraction produise une déviation projetée de même sens. 

 Alors A est délini sans ambiguïté, et les angles seront comptés positivement 

 dans ce même sens. Supposons que le point P' se déplace horizontalement 

 en tournant d'un angle d^ autour d'un axe vertical passant par le sys- 

 tème. L'image de P' tournera autour de cet axe dans le même sens, de 

 l'angle d'^j- La déviation A prend l'accroissement dl : 



Si nous parlons de l'incidence rasante pour arriver à l'émergence 

 rasante, j- varie de o à œ, augmentant avec ^. comme on le voit en consi- 

 dérant isolément chaque réfraction, il y a donc une position pour 

 laquelle -7^ =: o, et, en partant do ce point, A augmente dans les deux sens 



dp 

 (et de même ù), car /, — l., est du signe de d"^. 



. Si nous laissons fixe le faisceau incident et faisons tourner le système 

 autour d'un axe vertical, il en résulte qu'on observe un minimum de dénation 

 quand les largeurs du faisceau à Ventrée et à la sortie sont égales. Comme 

 pour le grossissement, on a ici la même loi que pour un prisme ordinaire, 

 mais l'égalité de largeur ne correspond plus, en général, à l'égalité des 

 angles d'incidence et d'émergence, même pour un seul prisme anisotrope. 



On remarquera aussi qu'en général, le minimum de déviation ne fait pas 

 disparaître l'astigmatisme ni la déformation de l'image. 



Si toutes les réfractions ne sont pas de même sens, la condition /, = l., 

 peut correspondre à un maximum au lieu d'un minimum. 



Si le système comporte un nombre impair de réflexions, les rayons qui 

 ont passé par un des côtés non horizontaux du carré changent de côté pour 

 l'observateur; par suite, l'image de PP' est de sens opposé à l'objet. 11 en 



résulte que l'on a ^A = ( ^ -1- i jf/j*i. Si l'on fait tourner le système, la condi- 

 tion /, = /., correspond au point où le faisceau émergent tourne avec une 

 vitesse angulaire double de celle du système. 



4. Admettons maintenant que les rayons incidents sont hovizontaux. Si 

 les milieux sont isotropes, ou si la surface d'onde de chacun d'eux a un 

 plan de symétrie horizontal, le parallélogramme devient un rectangle, dont 

 le côté vertical est a. 11 en résulte qu'un objet vertical est vu tel et sans 

 grossissement, tandis que, comme précédemment, un objet horizontal est 



