SÉANCE DU 7 FÉVRIER 1921. 323 



THERMODYNAMIQUE. — lùicrgie élcctromagnéliquc et potentiel thermody- 

 namique d'un système de courant. Note de AI. A. Liënakd, présentée par 

 M. L. Lecornu. 



J'ai donné, dans une précédente Communication ('), les expressions 

 du potentiel thermodynamique, de l'énergie et de l'entropie d'un système 

 de courants en présence de corps magnétiques sans hystérésis. Je me pro- 

 pose d'étudier quehjues applications des formules établies. 



Soit, tout d'abord, le cas d'un seul circuit électrique avec substances 

 magnétiques à perméabilité indépendante de l'état de saturation. Alors 

 $ = L?', le coefficient de self L ne dépendant que de T et des variables 

 normales, et les relations (10), (6), (5) et (11) de la précédente Note 

 deviennent 



H=— -L/-, S=^«^^, rft = -!-f/|L 

 2 1 (ji 2 



et 



(,2) TJ = 1(L + T|^).•^ 



Un autre auteur avait donné (-) la formule 



„., <-'=5('---'-|^)'-. 



qui est en contradiction avec la précédente. 



Pour obtenir la formule (12'), l'auteur a été obligé de faire plusieurs 

 hypothèses qui ne sont conciliables entre elles que pour i = o. Mais dans ce 



cas particulier le signe devant le terme T -^f est indifférent. 



Revenons au cas général d'un système de courants quelconques dans un 

 espace à trois dimensions. ïïU et âc représentant les vecteurs induction et 

 force magnétique, on sait que l'on a 



et de même 



(i3) liltdi=-^ jHî^dXdM. 



(') Comptes rendus, t. 171, 1920, p. 208. 

 (^) Comptes rendus, t. 127, 189S, p. Soj. 



