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Dans la formule (i3), di e\. dx. sont des variations de courant et de force 

 magnétique dans un système au repos et à température- constante. 



Je me bornerai au cas de milieux isotro[)es et restant isotropes en se 

 déformant. Pour de tels corps, en absence d'hystérésis, les vecteurs îÎ!; et 5c 

 ont même direction, d'où résultent les identités 



liU âë -- iiS,3C ( iJU rfJC = ii'.> dX.). 

 Soit en outre 



ilî) := '■^(•^^, 1 , ^)i f = volume spécifique 



la relation entre ii!. et JC pour la matière qui constitue l'élément c/w. Il sera 



commode de poser 



■.X 

 j o(X.T,a)dX = '\/{X,'l\rr), 



d'où 



On déduit de là, en vertu de (lo) et (i3), 



= —7^ f-UX,T.<7)</<,u 



Par suite, 



(}H I rdû>{X,T,G) ^ 



— — — ' a'j). 





O'V 



La formule (i6) se justifie comme suit : lorsque la température varie, 

 tout étant au repos et les intensités de courants restant constantes, le champ 

 se modifie par suite des modifications de perméabilité. A une variation oT 

 de la température, coircspond pour H une variation 



[^T-J \0X ÔV ) kv.J dl \tJ 



La seconde intégrale est identiquement nulle, ce qui justifie la rela- 

 tion (iC). Cela résulte de ce (jue le vecteur m. a une distribution solénoidale, 

 tandis que le vecteur 03C a une distribution irrotationnelle, les courants 

 n'ayant pas varié d'intensité pendant la modification. 



