SÉANCE DU l4 FÉVRIER I921. 395 



/'(■//• /{/ première loi (déterminant la densité du socle océanique) : une 

 descente continue de l'équiniveau - déblai freinée par l'inertie infra- 

 nucléaire; une montée de l'équiniveau-remblai, coupée par le sUilionne- 

 menl d'optima au niveau hy(irosphéri(iue ; et, corrèladvement par plia.sc, 

 llux, rellux, puis récidive de flux du champ océanique entre deux limites 

 déterminées par les résistances dynamiques tant infra que supra-nucléaires; 

 décroissance certaine de la densité du socle océanique à partir de la deuxième 

 phase, mais pouvant avoir débuté dès la première. 



Parla deuxième /o;' (déterminant la densité du socle contincnlal), en recou- 

 rant à la formule de Roche sur la croissance linéaire des densités des couches 

 mlernes avec les profondeurs faibles et appelant cogradient l'inverse du taux 

 de variation : aux phases de flux, croissance du cogradient des densités du 

 socle continental; à la phase de reflux (l'optima), atténuation du taux de 

 cette croissance, et même transformation probable en décroissance tempo- 

 raire ; en résumé, dans tout le cycle, surtout aux régions supérieures, 

 transfusion forcée de la densité vers le domaine continental en trois temps, 

 dont le deuxième consacré à une détente de l'effort. La discussion constate 

 la possibilité qu'il y ait dans le socle océanique, soit entier (et alors aux 

 débuts du cycle), soit seulement vers le haut (et plus persistante), inversion 

 de l'ordre normal de croissance des densités dans certaines conditions, parmi 

 lesquelles les relations régnant entre la répartition du refroidissement et 

 celle de la matière le long du rayon. Elle amène à évaluer entre 45'^'" et 85'^'" 

 l'épaisseur corticale actuelle, valeur déjà géothermiquement présumable. 



Transportons sur la sphère le schéma équinivelé. Les champs se muent 

 en deux calottes de même axe, les voussoirs en deux troncs de fuseaux em- 

 boîtés. Le long du cône de joint, leurs poids se décomposent, en chaque 

 point du joint, en deux poussées méridiennes tangentielles opposées et deux 

 efforts radiaux opposés, toutes forces proportionnelles au produit de la den- 

 sité à ce niveau par le carré du rayon. Les dissymétries nées de la suram- 

 pleur déséquilibrent ces forces : elles créent, de l'équiniveau-remblai à 

 l'équiniveau-d^blai, une zone de surcharge inerte à excédent continental el, 

 de là au niveau nucléaire, une zone active corticale, où des prépondérances 

 de poussée, maxima en haut et en bas, nulles au milieu, océaniques au-dessus, 

 continentales au-dessous, tendent à faire basculer le joint. 



Les modalités du dynamisme sont réglées par celles de ces deux facteurs. 

 A la lumière des expériences de Daubrée on voit qu'il tend à se former, 

 aux deux lèvres supra-médianes, une série de rides, déversées (surtout 

 celles des niveaux supérieurs) vers le domaine continental, et que la lèvre 



