522 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



et 



!7r " I 



7= — V^'ang^w — 1 1 (langa+ i) 



sin 5 



sin^O + - (tanga — i) 



(3 — tanga) sin6 



. arc lan~ 



V 



■(tanga — )) 



sin6 "I 



^i(lang«-,)J 



OÙ l'angle détermine la direction de la vitesse de décollement et varie, par 

 conséquent, de — - à + -> et que 



tangoc = \/^)t 



îl = s/<Jb-h-2 =2,06, 



— - = I + 2 V V T — 2 arc tang yy/o — 2, 



Quelques valeurs numériques des coordonnées sont données dans le- 

 Tableau ci-dessous : _ 



T.x -y 



90 o I , (^[^o 



80 (),ooo3 « ,439 



70 0,007 1,438 



Oo 0.024 1,429 



Tto 0,059 ''409 



4 ),i2o 1,334 



3o 0,210 1 , 206 



20 0,329 ^ , 9^2 



ii> 0,436 0,540 



o o,458 



On peut aussi obtenir le mouvement envisagé, en considérant d'abord le 

 mouvement comme permanent et entretenu par une couche de sources 

 d'égale intensité disposées sur la cour])e S, et en admettant ensuite, qu'à 

 un moment donné, ces sources tarissent simultanément. 



Il serait intéressant de comparer expérimentalement si les mouvements 

 lluides engendrés des deux manières indiquées plus haut se transforment 

 ensuite elîectivcment dans les fluides réels d'une façon plus ou moins sem- 

 blable, ce qui confirmerait (plus ou moins) l'hypothèse que nous avons faite 

 de l'équivalence des deux mouvements. 



