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extensilés variables, à (S {n-^iy multiplié par le nombre des combinaisons 

 de n objets deux à deux. 



Parmi ces équations, considérons d'abord celles de la forme 



Elles expriment la réciprocité des coefficients d'influence. On peut encore 

 mettre en indice (voir plus haut 4°) 'I*- et $, au lieu de «, et f.,, .v au lieu 



de T, V au lieu de P, ou enfin ([»:, et *!>,,, ... au lieu de r,, i,, On obtient 



ainsi un ensemble d'équations beaucoup plus générales que celles qu'a écrites 

 M. Liénard, et qui montrent, en particulier, que la réciprocité des coeffi- 

 cients d'influence est encore exacte lorsque, faisant varier l'un des deux 

 courants, on fait simultanément varier l'autre de manière à maintenir 

 constant le flux qui traverse le premier circuit. 

 Les équations de la forme 



permettent de calculer les forces s'exerçant entre les circuits. Elles con- 

 tiennent, comme cas particulier, une formule donnée par Maxwell (t. Il, 

 p . 26 1 ) . 



Les équations du genre 



\ à'V /„.,.,.r.,, :• ,„, \ài, / , ,P,,..,.. ,,.,„... 



définissent la corrélation entre le magnétisme et la température. Une aug- 

 mentation de champ produit une absoiplion de chaleur si le milieu est plus 

 perméable à chaud qu'à froid, et rice versa. 

 Enfin les équations telles que 



\'-'IV-,.T..-,.v. L, - W'./.',T..,. ,■,..,„,,„. 



régissent Tefiel réciproque de Taimanlation et de la pression. En tenant 

 compte de la convention de signe adoptée pour les difl'érenlielles des 

 extensilés, on voit que, si la perméabilité du milieu augmente avec la 

 pression, un accroissement de champ produit, à pression constante, une 

 (liniiniilicn de volume. 



