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2° Si to est petit (latnes courtes et rigides), la lame a un effet beaucoup 

 plus considérable que dans le premier cas et les lois sont très diflérentes. 

 Quand l'épaisseur augmente et que la longueur diminue, les écarts à l'iso- 

 clironisme augmentent très rapidement. L'efl'et est inversement propor- 

 tionnel au poids du pendule. 



Si donc, au lieu de chercber un isochronisme approché, on si' propose de 

 diminuer le plus possible l'efFet perturbateur de la lame, il faudra la prendre 

 longue et mince : Une lame de o'""',o3 d'épaisseur remplaçant la lame 

 de o""",2 dans l'exemple cité plus haut donne un elfet trente fois moindre. 



Signalons enfin que, dans le cas de longs fils d'acier, c'est le plus souvent 

 le premier terme de la formule (i) qui est important, en sorte (pi'im oblienl 

 une augmentation de la durée d'oscillation avec l'amplitude. 



L'étude de l'iniluence de la lame n'a pas seulement comme intérêt 

 d'amener à une connaissance plus approfondie du mouvemenl du pendule, 

 elle conduit encore à des résultats importants sur l'élasticité des métaux. 

 En elfet, dans l'iÊupossibilité d'expliquer les résultats expérimentaux par la 

 théorie de la llexion ordinairement admise, je suis amené à admettre 

 l'existence d'écarts à la loi de Hooke, caractérisés par des coefficients qui 

 dépendent essentiellement de la nature des métaux. Les expériences failes 

 avec des pendules à longue l^me métallique permet Irnt d'obtenir ces 

 coefficients. 



La détermination des variations à la loi d'isochronisme apparaît ainsi 

 comme une mélhode précise et commode pour l'étude des écarts à la loi 

 élémentaire de l'élasticité, écarts dont la connaissance semble être essen- 

 tielle pour les calculs de la chronométrie de précision. 



ASTRONOMII-: PHYSiQLi:. — Ilvpol/iêses sur la forrnalion des étoiles noinelles. 

 Note de M. Alex. Véroxxet, présentée par M. B. Baillaud. 



On a pensé d'abord qu'une éloile nouvelle {nui'a) provenait du c/ioc 

 direct entre deux asircs condensés. 



On peut calculer facilement ici l'énergie résultante. Elle est maximum .v/7m 

 deu.r masses sont égales. En admettant les mêmes densités, sans dilatation, 

 elle est égale à i, i(> de l'énergie de formation de l'un des astres. On trouve 

 dans ce cas que le rayon de l'astre résultunl ne peut pas dépasser le double du 

 rayon dUin des astres primitifs. 



La température moyenne de l'astre résultant est inférieure éi quatre fois la 



