SÉANCE Dtf ar MARS 192t. 74() 



Rappelons que les dérivées du premier groupe élaient, au conlruirc, prises 

 en croix, c'est-à-dire en combinant les facteurs de deux termes de Ténergie. 



J'ai proposé d'appeler ces nouvelles équations : équations du théorème de 

 Uecch i^éncralixé, parce qu'elles se réduisent à la formule classique de Reecli 

 dans le cas très particulier d'un système thermo-élaslique constitué par un 

 gaz. Leur nombre est très considérable; il est égal à (n — i).2", // étant le 

 nombre des extensités variables du système. Dos règles mnémoniques 

 simples permettent heureusement de les écrire aisément et sans calcul ('). 



Lorsqu'on applique ces règles au cas d'un système de courants, on trouve 

 un ensemble d'é([uations, pour la plupart nouvelles, et dont je me bornerai 

 à présenter seulL-ment les principales. 



Considérons d'abord le cas de deux circuits fixes, plongés dans un milieu 

 maintenu à température et pression constantes. Conservons les notations 

 utilisées dans la Note présédente. On obtient l'équation 





(-p-^j et [~r^) sont les coefficients de self-induction des deux circuits. 



On voit que leur rapport est égal au rapport des coefficients de variations 

 de flux pris, pour chaque circuit, en maintenant constant le flux qui tra- 

 verse l'autre circuit. 



Prenons maintenant un seul circuit, pla«é dans un milieu de volume 

 constant ou sous une pression constante; nous aurons 



àiJs\jrJi^\dT),i,\di 



On en déduit que le rapport des capacités calorifiques à courant constant 

 et à flux constant est égal au rapport des coefficients de self-induction 

 isothermique et isentropique. 



Considérons enfin un circuit fixe, parcouru par un courant constant, en 

 présence d'un circuit ayant un degré de liberté, parcouru par un courant 

 variable; le tout placé dans un milieu maintenu à température et pression 

 constantes. On aura l'équation 



di h \ Ojc),~^ [ 0.cj,i, \ di ./^' 



(') Energétique gé'ïcralc, p. 116 el 153. 



