SÉANCIi: DU 21 MARS lyai. 7,^1 



Ces actions sont [j. fois plus grandes ijuc celles qui s'exerceraient entre 

 conducteurs diauiayiiclicjucs placés dans le vide, parcourus par les mêmes 



courants, ces nouveaux conducteurs ayant tous même perméabilité -• 



A la limite, lorsque les dimensions transversales des conducteurs Ij', 

 U", ... tendent vers zéro, Tinlluence des propriétés qu'il faut attribuer aux 

 nouveaux conducteurs tJ', , U", ... s'évanouit, en sorte qu'on parvient à cet 

 énoncé donné jadis par Maxwell dans un cas particulier ('). 



Les actions mutuelles de courants linéaires varient prn^yortumnellcment à la 

 perméabilité du li/fuide dans lequel ils sont plongés. 



Le même énoncé s'applique aux nappés de courant, étant sous-entendu 

 que les deux côtés de la nappe sont baignés par le liquide. 



II. Actions mutuelles d'aimants permanents plongés dans un liquide magné- 

 tique de perméabilité u.. 



Ces actions sont 11. fois plus grandes que celles qui s'exerceront entre 

 aimants diamagnéliques \}\, U", ... placés dans. le vide, ces nouveaux 



aimants possédant à la fois une aimantation permanente -J' et une aiman- 



• 1 • /' 1 \ -J^i' >'■ -,,, 

 talion induite i]-^— =z Je'. 



A la limite, lorsque l'une au moins des trois dimensions de l'aimant tend 

 vers zéro, rinfluence des aimants placés à son voisinage s'évanouit : à chaque 

 aimant U' appartenant au système S on pourra faire correspondre dans le 

 système Sjj. un aimant U', dont on calculera la distribution en imaginant 



qu'on ait supprimé tous les autres corps U", U ', L'aimant U', ainsi 



défini, et dont on peut dorénavant supposer que l'aimantation a été rendue 

 permanente, s'appellera TAo/no/o^ae de l'aimant U'.-Une définition analogue 

 s'appliquerait à un corps aimanté parcouru par des courants permanents. 

 Nous obtenons en définitive celle loi asymptotique : 



Lorsque l'une au moins des dimensions de chacun des aimants permanents 

 U', L ', .... plongés dans le liquide magnétique de perméabilité [v-, tend vers 

 zéro, les actions mutuelles de ces aimants deviennent ^. fois plus grandes (pie 

 celles qui s exerceraient entre leurs homologues U', , Uj, ..., placés dans le 

 vide. 



Formons les équations que doivent vérifier les composantes de l'aiman- 

 tation J|(x\ y, :) de rhomologue U, d'un aimant permanent donné U'. 

 Désignant par J(j7, v, =) raimautation permanente de U', le vecteur J, 



( ' ) Maxwell, On pliysicil Linrs nf Force. 



