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miles du filament. Le polenliel crilique, coirespondanl à l'ionisation du 

 gaz, est atteint quand la courbe du courant produit par les électrons 

 se détache nettement de la courbe correspondant à la lampe parfaitement 

 vide. 



J'ai repris par cette méthode simple, déjà utilisée par Stead et (ioss- 

 ling (et, dans un but un peu différent, par L. et E. Bloch) ('), la déter- 

 mination du potentiel d'ionisation de l'argon. La lampe employée, 

 préalablement vidée au moyen d'une pompe à mercure, renferme de 

 l'argon sensiblement pur sous une pression de o"™, lo ; une différence de 

 potentiel, réglable et mesurable à moins de o,i volt, peut être établie 

 entre l'anode unique et l'e.xtrémilé négative du tilament. Le courant 

 produit par les électrons émis par la cathode incandescente est mesuré 

 av^c précision au moyen d'un milliampèremètre intercalé dans le circuit. 

 Les courbes obtenues en portant en ordonnées l'intensité de ce courant 

 et en abscisses le potentiel accélérateur des électrons mettent en évidence 

 un potentiel critique voisin de id volts, pour un courant de chauffage de 

 4 ampères. 



Le potentiel critique ainsi déterminé ne peut être considéré comme égal 

 au potentiel d'ionisation de l'argon. Des corrections importantes sont 

 nécessaires par suite de la chute de potentiel le long du filament (2, 5 volts 

 environ) cl de la vitesse d'émission des électrons. Le potentiel appliqué 

 représente, en effet, le voltage maximum entre les électrodes; le nombre 

 des électrons soumis à celte chute de potentiel est entièrement négligeable 

 à cause du refroidissement des extrémités du filament par les supports. 

 La correction négative à appliquer au potentiel limite observé est de 

 l'ordre de o,5 volt. Les électrons émis par un filament incandescent pos- 

 sèdent une distribution de vitesses donnée par la loi de NLix\\ell; l'énergie 

 cinétique moyenne de ces électrons correspond sensiblement à o,5 volt 

 pour une température absolue du filament égale à 2500°. La correction 

 additive relative à la vitesse d'émission des électrons compense donc à peu 

 près la correction négative précédente (^). Enfin, il y aurait lieu d'envi- 

 sager une troisième correction, relative à la dilTérence de potentiel de 

 contact entre le filament incandescent et l'anode placés dans un gaz à 

 basse pression; il est impossible d'évaluer avec certitude cette correction, 



(') ('omptex rendus, l. 170, 1920, p. i38o. 

 ■ (-) Cependanl, le potentiel ci'ili(|ue obseixé diminue légèrement (variations de 

 quelques dixièmes de volt) (|uand la température du filament séléve (courants de 

 haulfage de 4,3 et !\,-> ampères). 



