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Ainsi la relation (i) se dédouble en deux autres (2) et Ç]) enliéremcnt 

 distinctes : la première, où ne figurent (|uc les éléments réversibles de la 

 transformation, conditionne la variation d'énergie interne Ai»; elle est 

 complètement indépendante de la célérité du phénomène et constitue le 

 cadre statique dans lequel se déroule cincrnatiquement (en s'y moulant plus 

 ou moins exactement suivant son degré de vivacité) la transformation 

 réelle donnée; la seconde, où n'interviennent que les éléments irréversibles 

 de la transformation, conditionne la variation d'énergie cinétique Av*?'. 

 Elle dépend directement (explicitement pour Avv?', grâce aux propriétés de 

 la, chaleur non compensée pour Q„) de la célérité du phénomène, c'est- 

 à-dire de la vitesse de variation desparamèlresquiservcntà en définir l'état. 

 Il importe de remarquer que la relation (2) ne constitue pas seulement 

 la forme particulière à laquelle se réduit le principe de l'équivalence dans 

 le cas de la réversibilité, ni même simplement la forme approchée de ce 

 principe pour une transformation quasi révc.sible, mais (\\\ elle est toujours 

 rigoureusement applicable à la partie ré^rr.sihle d'une transformation réelle 

 quelconque. Des confusions de cet ordre paraissent s'être produites chez 

 divers auteurs. En particulier, l'hypothèse d'un courant infiniment petit 

 n'est nullement nécessaire pour obtenii' les formules classiques de la thermo- 

 électricité. 



2. Le dédoublement impliqué par les relations (2) et (3) peut donner 

 lieu à de nouveaux énoncés. 



En premier lieu, dans une transformation réelle quelconque, il y a équi- 

 valence séparée entre la chaleur et le travail eompe/isés, toutes les fois que la 

 variation d'énergie interne est nulle, alors même que la transformation 

 serait accompagnée d'une variation de Jorce vive. Ce sera, par exemple, le 

 cas d'un gaz parfait reprenant sa température initiale au cours d'une trans- 

 formation de vivacité finie. En second lieu, il y a aussi équivalence séparée 

 entre la chaleur et le travail non compensés, toutes les fois que la variation 

 de force vive est nulle, même si le système ne reprend pas son étal initial. 

 C'est pratiquement le cas d'un métal fortement tordu ou comprimé. Plus 

 généralement, c'est aussi le cas do la chaleur irréversible dégagée par le 

 frottement ou la viscosité lorsque l'expérience a lieu à vitesse constante, ou 

 qu'elle s'effectue avec une faible célérité ( ' ). 



On voit qu'il est nécessaire, lors([u'on parle du reloiir d'un système à sou 



( ' ) Celle propriété a été quelquefois utilisée sans démonstration (voir I*",.1I. AjuciAT, 

 Comptes rendus, 1908). 



