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U mesurant le rayon du cylindre et N le nombre de pas contenus dans le 

 parallèle du cylindre. Tout se passe comme si l'axe du cylindre était 

 entraîné par un système de deux roues de friction, l'une de rayon Na calée 

 sur l'axe et l'autre de rayon a animée de la vitesse angulaire w. 



Il est évident que tout phénomène de \oi y =^f{mt) guidant un profil 

 d'équation y=:f(nx) animera celui-ci d'un mouvement uniforme sui- 

 vant Ox^ de vitesse m '. n. Ainsi, un corps très lourd astreint à tomber sui- 

 vant la verticale Oy, en poussant un équipage à profil parabolique j = — ^r^, 



obligera cet équipage à se mouvoir suivant Ox avec la vitesse V = t / — • 



Mais, par sa périodicité, ses propriétés mécaniques et le grand nombre 

 des systèmes propres à l'engendrer (pendule de gravité, pendule de tor- 

 sion, diapason, etc.), le mouvement sinusoïdal s'impose. 



II. Pour faciliter tout à la fois la construction de l'organe tournant et 

 les réglages, j'ai substitué au cylindre une roue à denture harmonique, de 

 profil 



Y=rAsinN-, 

 /■ 



taillée, au laboratoire, par divers procédés rapides faciles à imaginer. 

 La pente £ du profil sur le rayon au point (9, \ ) a pour mesure 



/• + a sinN0 



t ancyp — . 



^^ «NcosN© 



Aux points où le profil est rencontré par sa base 



la pente correspondra donc à 45° pour r = «N. 



Il est à remarquer qu'aux points où le profil est rencontré par un même 

 diamètre, les tangentes sont parallèles ou inclinées en sens contraire d'un 

 même angle sur le diamètre selon que le nombre des dents est pair ik ou 

 impair 2^- -+- i. 



III. Disposilioa des organes du chronomètre. — Ayant fait choix de 

 l'électro-diapason comme oscillateur, j'ai monté la roue harmonique sur 

 pointes, ou sur coussinets si l'un des bouts de l'axe doit être libre, et dis- 

 posé l'cquerre ({ui porle cet équipage de façon que l'axe de rotation de la 

 roue soit dans le prolongement de l'axe de l'une des branches du diapason. 



