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l'énergie réémise par la sphère. Celte période est très voisine d'une période 

 propre de la molécule, sans toutefois lui être rigoureusement égale. 



Si l'on appelle rapport de dissipation et si l'on désigne par I le rapport de 

 l'énergie diffractée pendant l'unité de temps à l'énergie qui passe durant 

 le même temps à travers l'unité de surface, on a très sensiblement à la 

 résonance 



Il nous a paru important d'établir cette formule en nous affranchissant 

 des hypothèses de Lamb sur la forme et le pouvoir inducteur de la molécule. 

 La décomposition en harmoniques sphériques et les diflicultés mathéma- 

 tiques qu'elle entraîne peuvent s'éviter par le raisonnement suivant : 



Nous assimilons la molécule à un doublet électrique, comme on le fait 

 dans la théorie électromagnétique de la dispersion. L'équation du mouve- 

 ment vibratoire s'écrit alors (') 



^ ' ât- dt - 



Nous admettons que l'énergie rayonnée par la molécule sous l'action de la 

 lumière incidente a sa source dans l'accélération des électrons produite par 

 le champ électrique de l'onde. Conformément aux lois du mouvement 

 quasi slationnaire, le rapport de dissipation pour un doublet vibrant sera 



(3) ^ = J7^'-''' 



si (o désigne la fréquence et c la vitesse de la lumière. 



Dans le cas où l'on est loin de la résonance, il est aisé de déduire de la 

 formule (3), comme l'a fait Langevin (-), la loi de dilTusion en raison 

 inverse de la quatrième puissance de la longueur d'onde (Rayleigh). 



Dans le cas qui nous intéresse plus spécialement, où Ton se trouve à la 

 résonance exacte, observons que 



(4) 



^7re- a- 



( ') Nous nous conformons aux notations aujourd'hui classiques de Drude. 

 (-) Cours du Collège de France, 1908, 



