SÉANCE DU l5 MARS igiS. 343 



( T = - ' « = -^ 1 5 et la formule (3) s'écrira 



\ '''> -4"/ 



^ ' cr 



Puisque d'après la théorie électronique on ;i /■ = —-^,^ il vient finalement 



(6) 1 = ^. 



C'est la formule de Lamb quand n = i. Notre molécule se comporte à la 

 résonance comme une sphère de pouvoir inducteur très élevé, dont la 

 vibration fondamentale serait bien plus importante que les harmoniques. 

 La formule (6) doit subir une correction lorsqu'on adopte, à la place de 

 la théorie simple de Drude, la théorie plus complète de Planck-Lorentz. 

 On voit aisément qu'il faut poser alors 



(7) T 



a 



et cette expression ne diffère sensiblement de (6) que dans le cas où 

 l'absorption, mesurée par le produit n'/., est d'un ordre égal ou 

 supérieur à i . 



Nous avons recherché si la résonance de la vapeur de sodium, découverte 

 par Wood, peut s'expliquer par la théorie électromagnétique formulée 

 ci-dessus. Les données de Wood et de Dunoyer permettent de conclure 

 (jue l'émission par résonance est largement suffisante pour rendre compte 

 des effets de réflexion diffuse observés au centre des raies D. A 300**, 

 selon qu'on admet une résonance localisée dans une couche de o"™, i ou 

 de o"^™,©©!, il convient d'appliquer la formule (6) ou la formule (7), et l'on 

 trouve, pour le rapport du nombre des électrons au nombre des molécules, 

 une fraction de l'ordre de i : loooo ou de l'ordre de l'unité. 



Par contre, la largeur des raies D, même lorsqu'il s'agit des raies de 

 résonance, ne s'explique pas seulement par l'amortissement dû au rayon- 

 nement, il faut faire intervenir ici, suivant les idées de lord Rayleigh, 

 l'élargissement corrélatif de l'effet Doppler. 



