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d'où, finalement, 



Le second membre de (12) étant borné, y satisfait donc à une équation 

 différentielle d'ordre (n — i) dont les coefficients, il est facile de le voir, 

 satisfont encore aux conditions exprimées dans l'énoncé du théorème. 



Le même raisonnement pourra être poursuivi sur cette nouvelle équa- 

 tion (12) et ainsi de suite. On arrivera finalement à une équation 



qui, p, et Ô étant bornés, montrera que -~- est borné. En remontant les 

 équations précédemment obtenues on en conclura donc que toutes les 



^, . , dy d'^y d"v ^ , , ^ , 



dérivées —-, -r^> •••) -r^- sont ej^alement bornées. 



d.t' dx- dx" ^ 



Si l'intervalle avait été l'intervalle o à — oc on aurait considéré des 



valeurs négatives de p, l'intégration de (11) étant faite entre x et — ce. 

 Enfin si l'intervalle donné était l'intervalle — co à -f- oc on traiterait sépa- 

 rément les intervalles — ooàoetoà -4-cc. 



PHYSIQUE DU GLOBE. — Pei'turbations de la décUjiaison magnétique à Lyon 

 {Saint-Genis- Laval) pendant le troisième trimestre de 191 4- ^N'ole ( ' ) de 

 M. Ph. Flajolet, présentée par M. B. Baillaud. 



Le nombre des jours perturbés, pendant le troisième trimestre de 1914? 

 se répartit de la façon suivante : 



Total 

 Juillet. Aoùl. Septembre. du triiiicslie. 



Jours parfailenienl calmes 8 10 8 26 



Perlurballons de i' à 3' i4 1 ?- lO [\i 



» <Ie 3' à 7' S 5 19 



» > 7' 1 3 1 5 



La perturbation la plus forte a été de i4', le 27 septembre. 



Dans le trimestre précédent (-), les nombres de la quatrième colonne du 

 Tableau ci-dessus étaient, respectivement : 20 — 4>— 17 — 7• 

 (') Séance du-G avril 1915. 

 (^) Comptes rendus, i. 160, i9i5, p. ?.5i. 



