SÉANCE DU 19 AVRIL IplS. 5l3 



Le calcul jngnlre que l'intégrale est positive, ainsi que 



On obtient «(, en changeant a, en y..,. Appelant 1, et I.^ les deux intégrales, 

 déterminant (i- et a^^ on a finalement 



A-o)7 \ai — a- y.^ — b'- ' a, — <■- J '■ :. -M.%f<, |,:') 



AoO»sVa, — a- a, — b- 



) 



'TJii 



Remarquant que a, — r/-<^o; a, — /?-^o; a, — c- > o; ao— «' <C o; 

 a^ — è-<;o; y.j — c- >> o, nous voyons que sur le petit axe (OX) Uj. est 

 toujours positive, sur le grand axe (OZ)ï.- est toujours négative et siir 

 l'axe moyen (0\^'l^. est négative pour Fellipsoïde se rapprochant de 

 rellipsoide de révolution et devient positive pour rellipsoïde assez 

 allongé. On voit encore que, pour les ellipsoïdes infiniment aplatis ou 

 allongés, C devient infiniment grand d'ordre élevé, ce qui montre què^ 

 ({uelque petite que soit la pression capillaire, les figures infiniment minces 

 sont impossibles. 



4*' Pour l'ellipsoïde de révolution a^ = 0, ï, et A- se calculent facile- 

 ment. On trouve alors 



Ainsi, sur le petit axe, C, = 'Î2II7;' et sur le grand axe C = 0.K7', étant un 

 facteur positif ne dépendant que de R, et R^,, et devenant infini poui" 

 l'ellipsoïde infiniment aplati. " ' 



AÉRODYNAMIQUE. — .*>///• les inoleiirs à vent. Note de M. DrzewIeckiJ 



présentée par M. L. Lecornu. 



Appliquant à l'étude du moteur à vent la méthode que nous avons suivie 

 pour celle de l'aile d'un propulseur hélicoïdal ('), considérons un élément 

 d'aile résultant de l'intersection de l'aile par un cylindre de ra^^on p, ayant 

 pour axe l'axe de rotation 0\; cet élément tourne autour de cet axe à 

 raison de // tours : sec, et est soumis à l'action d'un vent souillant avec 



(') Comptes rendus, t. 114. jSgrî. p. 820: Halletin de l' Associa lion technique 

 maritime, 1892, 1900 et 1901. 



