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Enfin, pour M. See, le voisinage d'un océan serail, avec les influences 

 cycloniques, une cause de mauvaises images. 



On a vu, page 417? qu'à Dorpat, \\aslnngton, Milan, Paris, etc., le 

 moment des images calmes tombe au voisinage du coucher du Soleil et ne 

 dure pas bien longtemps. Mais certains sites sont plus favorisés; ainsi 

 Piazzi Smyth ('), à Madère, a eu parfois de belles images pendant toute la 

 nuit, à la station de Guajara (8843 pieds d'altitude V Et à la station d'Alta- 

 vista (10707 pieds d'altitude), il avait de belles images particulièrement 

 le matin. Toutefois ses observations n'ont pas été assez prolongées pour 

 établir si ce régime est régulier. 



MÉCANIQUE. — Sur la trajectoire des projectiles lancés par les avions 

 ou dirii^eables. ISote de M. de Sparre. 



Cette trajectoire est celle d'un projectile dont la vitesse initiale horizon- 

 tale est au plus égale à Go™, car ()o'° à la seconde correspondent à 216''™ à 

 l'heure, et dont la vitesse finale ne saurait dépasser environ 220"'. En effet, 

 dans le vide, une hauteur de chute de 25oo™ produit une vitesse de 22i"\5. 



Or, si l'on se rapporte aux Tables de Siacci, on reconnaît que dans ces 

 limites on peut, avec une approximation très suffisante, supposer la résis- 

 tance proportionnelle au carré de la vitesse (^). 



Nous supposons donc deux axes rectangulaires : Ox horizontal et dirigé 

 suivant la vitesse initiale, Oy vertical et dirigé vers le bas; nous désigne- 

 rons de plus par l'inclinaison de la tangente, par r la vitesse du projec- 

 tile, par i'o la vitesse initiale et par u la composante horizontale de la 

 vitesse. Nous supposons de plus la résistance de l'air égale à Kc*. Si alors 

 p est le poids du projectile, on a pour l'équation différentielle de l'hodo- 



(') Report on the Teneriffe Astronoinical Experiment of iSbô {P/til. Trans. 

 for iS58, part II). 



{'■'■) D'après Siacci, la résistance de Pair élant représentée par 



/■- — '--KlO, 



où â, /, c sont des facteurs constants pour un projectile donné, on a lv(c) =t 121 pour 

 v =r 29™ et K(r)=:i23 pour «'zr:2ii™, de sorte qu'on peut, entre ces limites de 29'" 

 et de 21J™, prendre avec une exactitude très sul'lisaute K(t') = i22 et, par suite, 



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 ' /■ z= — 122 t'-. 



C 



