6oo ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Si l'on considère *!> comme un infiniment petit du premier ordre (' ), on 

 voit que le rapport de dissipation et le coefficient d'absorption, qui lui est 

 proportionnel, ne subissent, dans le champ magnétique, qu'une variation 

 infiniment petite du premier ordre. L'intensité de la résonance totale ne 

 sera pas modifiée par le champ d'une façon sensible. La raie de résonance 

 primitivement unique sera seulement dédoublée en deux raies occupant 

 presque exactement la place des deux raies du doublet de Zeeman. 

 Observées transversalement, ces deux raies paraîtront polarisées rectili- 

 gnement comme les composantes extérieures du triplet normal. 



IL Jiayon transversal. — Si la vibration est parallèle aux lignes de 

 force, le champ magnétique est sans action, il n'y a aucune modification 

 ni dans la diffusion de la lumière, ni dans la résonance. Si la vibration a 

 lieu dans un plan perpendiculaire au champ, le rapport de dissipation s'écrit 





(' 





02_a)-2|.( i + _ 



On voit qu'il n'est modifié qu'au second ordre près, si c et $ sont du 

 premier ordre. Ici encore le champ magnétique ne change pas sensi- 

 blement l'intensité de la résonance. Il dédouble seulement la raie initiale 

 en deux raies pratiquement confondues avec les composantes extérieures 

 du triplet de Zeeman. Observées dans le sens longitudinal, les raies de 

 résonance paraîtront polarisées rectilignement. 



En résumé, si l'on est loin de la résonance, la diffusion de la lumière 

 n'est pas modifiée sensiblement par le champ magnétique. A la résonance 

 exacte, le phénomène de Zeeman se traduit par un dédoublement sensible 

 des raies de résonance, accompagné d'une variation d'intensité trop faible 

 pour être accessible à l'expérience. 



(') C'est ce que fait Drude. Le terme *ï> est proportionnel au champ magnétique. 



