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Cette relation a été vérifiée d'une manière satisfaisante dans un très 

 grand nomlne de cas, et notamment sur beaucoup de liquides organiques 

 non polymérisés. 



La loi précédente a été découverte d'une manière purement empirique 

 par Despretz d'abord, puis retrouvée plus tard par Pictet et par Trouton. 

 Il a été reconnu depuis qu'elle pouvait se déduire théoriquement de la loi 

 des états correspondants. D'après l'équation thermodynamique de Cla- 



peyron, les quotients ^ ou q^ out en effet la dimension ^Wr-- H en résulte 



qu'à condition de prendre les difîérents liquides sous des masses égales à 

 leurs masses moléculaires, ces quotients ont des valeurs numéiiques égales 

 pour tous les corps en des points correspondants. Or, l'expérience montre 

 que la température d'ébullilion noimale Cbl, pour des liquides très variés, 

 une même fraction de la température crilique égale environ aux ^ de 

 celle-ci (o,63 pour l'hydiogène, o,6i pour l'argon, 0,66 pour l'éther, 

 o,G6 pour l'acétate d'éthyle, o,G8 pour Talcool, o,G3 pour le benzène, 

 o,G5 pour le chlorure stanniquc, 0,66 pour le phénol, etc.). 



Si donc on connaissait avec une exactitude suffisante l'équation carac- 

 téristique des fluides, on pourrait calculer a priori la valeur de la constante 

 de Despretz-Trouton. Jusqu'ici, les essais tentés dans celte voie n'ont pas 

 été satisfaisants. Je me propose de montrerque nos connaissances actuelles 

 permettent d'arriver à un meilleur résultat. 



La chaleur interne de vaporisation L représente l'équivalent du travail 

 efTectué contre les forces d'attraction moléculaire quand le fluide est amené 

 du volume liquide ^' au volume de vapeur < '. Si l'on admet, avec Poisson et 

 \an der Waais, que la pression interne ait pour expression, à une tempé- 

 rature donnée, — ? a désignant la constante d'alliaction moléculaire, on 

 obtient ('') pour L, en négligeant la densité - de la vapeur vis-à-vis de 

 celle - du liquide, 



(0 





D'après la loi du diamètre rectiligne de M. Malhias, à des températures 

 assez éloignées de la température critique pour que la densité de la vapeur 

 saturée soit négligeable vis-à-vis de celle du liquide, on peut écrire, 



(') A. biiPHT', Théorie niccanir/uc de la chaleur, 1869, p. 158. 



