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pour coT = t:, c'est-à-dire pour une durée de charg-e égale à la moitié de la 

 période de l'oscillation de charge. Le rendement est alors 



ô 



1 H- e - 

 /■ = 



et l'intensité initiale j\ est nulle. C'est le régime de fonctionnement 

 optimum. 



Étahlisseinent et stabilité des régimes musicaux : Cas de Véclateur tour- 

 nant. — Soient ?„, «",, ..., 4 les intensités au début de la première, de la 

 deuxième, ..., de la (/i H- i)''"'»*' charge. On a la relation de récurrence 

 suivante entre 4 et i„.,^ : 



E . . COS(0JT H- o" 



SI 11 G)T -4- ;,,_! 



Loj coscp 



On en déduit, tous calculs faits, 



^^ cos" ( oj-r -h c& ) , . 



/„ étant l'intensité initiale qui correspond au régime musical de période t. 



Le terme complémentaire e"""'^ tend vers zéro quand n 



i cos"o 



augmente indéfiniment. Le régime musical est donc stable quelle que soit 

 la valeur de i et s'établit de lui-même quelle que soit la valeur du courant 

 à la mise en route. 



Cas de P éclateur fixe. — Soient Y la différence de potentiel d'éclatement, 

 y^ et T l'intensité initiale et la durée de la charge pour le régime musical 

 correspondant; soient 



'o ^^^ yo + ^'m 



l'u — y'o + ^''/ 



les intensités au début delà première, delà deuxième, . . ., de la {n -+- ly"'" 

 charge. Le calcul montre qu'on a entre A/„ et li^, la relation 



e-"*^ étant plus petit que 1, le régime musical est stable et se rétablit après 

 un déréglage momentané dès que la cause de la perturbation a cessé. 



En résumé, quel que soit le genre d'éclateur employé, les régimes ?misi- 

 caux sont des régimes stables et le système est autorégulateur. 



