SÉANCE DU 28 JUIN igiS. 829 



Mais c'est justement alors que, "/y/c^ à la continuité de variation acquise 



par la succession des termes de la série, leur somme totale est évaluable et 



admet, comme on sait, la forme finie ^ e~^^'. \\ vient donc bien 



2 



(5) 



^^^' a \It. t 



conformément à ce que donne, dans rhypothèsede h: infini, la formule (12) 

 de ma dernière Note. 



IL A défaut d'un emploi effectif de nos intégrales approchées asympto- 

 tiques, telles que la formule (12) de cette Note, dans le calcul des épaisseurs 

 croissantes E, calcul rendu impossible par les trop fortes ^2\^\\v^ physiques 



du rapport ~, ou par les valeurs oj„ trop petites de la racine co correspon- 

 dante de l'équation (i3) de la même Note, qui est 



(6) ^:!:=.J^, 



faisons-en, du moins, une application théorique, en imaginant une croûte 

 à très faible chaleur latente L de fusion, pour laquelle cette racine co^ 

 excéderait 2 ou 3 et laisserait dès lors à nos formules, même pour £f = E 

 et durant un long avenir, une approximation suffisante. 



Supposons d'ailleurs pour un instant que, grâce à des actions chimiques 

 appropriées, mais temporaires, dans la masse fondue sous-jacente qui 

 supporte la croûte, l'épaisseur donnée E de celle-ci se maintienne constante 

 jusqu'à un certain moment, où nous admettrons que le quotient 



décroissant — -- ^ lo ait une valeur co„(i + z), voisine de co., c'est-à-dire 



excédant celle-ci dans un très petit rapport £ (positif ou négatif). Conti- 

 nuons à poser, après ce moment où est épuisée l'action chimique, 



«■-.JoC'+î) ou IL = 2(70)o \//(l + c), 



1 a J'i 



en faisant désormais £ fonction de t. Nous aurons, pour déterminer la suite 

 de ses valeurs, l'égalité continue de la chaleur latente sans cesse émise, 



d¥. 



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