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Enfin, a, h, c étant de l'ordre de petitesse de ?/, v, w, les seconds membres 

 sont négligeables comme s'ils n'étaient pas linéaires. Donc les dérivées en /, 

 prises sur place, de u, v, w sont, elles aussi, négligeables au même degré; 

 et, par suite, les accélérations u! , c', w\ qui n'excèdent, comme on sait, 

 ces dérivées sur place, que des termes du second ordre 



clin, c, w) d(u. c. 11^ d(i/, v, tv) 



dx dy dz 



ne le sont pas moins. 



Les lois de ces phénomènes se déduiront, par conséquent, des équations 

 du mouvement en v supprimant le terme des accélérations ou des inerties. 

 Or la matière est généralement affectée de viscosiiè; ce qui signifie que les 

 forces dont elle est le siège à Vélat de mouvement, exprimables dans l'en- 

 semble, comme on sait qu'elles le deviennent, au moyen de caractères non 

 microscopiques (ou, pour mieux dire, non confinés à l'intérieur des groupes 

 moléculaires), mais accessibles à nos sens, contiendront dans leurs foi mules 

 non seulement des particularités de sa figure \is\h] e acluelle, mais aussi la 

 vitesse avec laquelle cette figure visible se déforme ou varie ('). Donc, les 

 équations du mouvement rattacheront alors cette vitesse de changement de 

 la figure actuelle, considérée dans ses éléments essentiels, à la figure 

 actuelle elle-même. Or, telle paraît bien être au fond (suivant M. Duhem) 



(') Les six variables (généralement trois dilatations et trois glissements, comptés, 

 les unes et les antres, à partir d'un état primitif donné), qui caractérisent à l'instant 

 actuel la configuration umô/e d'une particule, laissent évidemment très indétermitiée 

 la structure intérieure de ses groupes moléculaires, qui indue pourtant sur les pres- 

 sions mutuelles exercées entre les divers fragments de la particule. Elles ne déter- 

 minent (et, encore, indirectement ou implicitement) cette structure intérieure et, par 

 suite, les pressions, que lorsque les déformations visibles se font avec assez de lenteur 

 pour laisser sans cesse le temps, à chaque groupe moléculaire, de prendre sa figure la 

 plus stable possible, eu égard a \a p]aice qui lui est laissée entre ses voisins par la 

 configuration visible ou d'ensemble imprimée à la particule. Donc, quand les défor- 

 mations visibles se font avec une certaine rapidité, il y a des écarts, croissants avec 

 cette rapidité même, ou fonctions de celles-ci, entre la contexlure intérieure efifeclive 

 de la particule et sa contextuie idéale ou élastique, qui auia'il lieu, pour même figure 

 visible actuelle, si la déformation était infiniment lente. Ce sont ces écarts, et les 

 écarts corrélatifs en résultant pour les pressions, écarts évidemment fondions aussi 

 des vitesses visibles de déformation delà particule, qui constituent la viscosité. 



(^omme les groupes moléculaires nous échappent, les vitesses de variation des trois 

 dilatations et des trois glissements visibles entreront donc comme variables dans nos 

 formules usuelles des forces de viscosité, c'esl-ii-d'ive des excédents de pression dus au 

 mouvement. 



