SÉANCE DU 22 NOVEMBRE igiS. 629 



Le terme cFordre /^, par exemple, est défini par les deux équations : 



(10) ( K/i-w- — C)9„ cos'iirt — Art(o9„ sirn|/,j= GI,j coscp„, 



4 D ^ . 



(u) (Kn-M- — C)9„ sind;„+ A « w0„ cosi!;„H -= (jrl„sincp„. 



Si, en particulier, le couple déviant se réduit au terme fondamental, le 

 couple discontinu créera, dans la loi du mouvement des harmoniques supé- 

 rieurs, proportionnels au coefficient D, 



/OS I K/l-rj)-— C 

 (,o) tanod;„=r-— ^-_ 



Les formules (10) et (i i) sont applicables, quelle que soit la fonction 4>(/), 

 pourvu qu'on trouve, dans une période de 0, un maximum et un minimum 



uniques, distants de -; sinon, le développement de D/( -j-) sera plus com- 



plexe. 



Résoiumce. — Imaginons qu'on accorde, par variation du couple directeur, 



le système oscillant à la résonance mécanique de Tharmonique d'ordre w= N . 



Si les autres harmoniques deviennent négligeables (') grâce à une faible 



valeur du coefficient A d'amortissement proportionnel à la vitesse, ^f\~Tt) 

 est encore représenté par la série (8), mais alors 12 = Nw. 

 Les équations (10 ) et (i 1), dans lesquelles on fait 



KN^oj- — C = o, ot^-=--—i 'iiv=o, 



'2 



se réduisent à : 



Introduisons l'angle limite d'incertitude i et la sensibilité statique 



(') L'accord du système oscillant, par vaiiatioii du couple directeur, est, en même 

 temps que l'unique procédé pratique de réglage, la façon la plus heureuse pour réduire 

 au minimum les harmoniques (N — 2) et (N + 2 ) voisins de celui en résonance comme 

 l'a montré l'un de nous, pour le cas de la résonance électrique. (Cf .A. Blondel, Comptes 

 rendus, t. 158, igi^» P- i64o.) 



D'autre paît, on peut toujours réduire Iharmonique fondamental à une valeur 

 aussi petite que Ion veut, par l'emploi de montages appropriés. (Cf. F. Carbenay, 

 liullelin des Ingénieurs de l'Ecole supérieure d'Electricité, mars 191/4.) 



