662 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



pour le prisme A, 



sin^ / + sin- cp -+- 2 sin i sin cp cos A = n^ sin- A, 

 sin-I -t- sin-<I) -h 2 sinl sin <I> cos A =:: N- sin-A. 



dont on tire, après quelques calculs, 



( 4sin 

 (i) < ' ^ ^ T . T . y = (N^— /j'Msin^A. 

 I _|_ 4.sin cos ^ cos sin 4- cos A cos • sin 1 



\2 2\2 2 2 2/ 



On a, pour le second prisme, l'équation analogue 



,, ^'-0' . a>'-+-o'\ 



cosA cos ^sin 1 



(2^ l " ~ ' ^, , ^, , T, ^ v ., ^ ., ;=(N'2— n'Msin^A'. 



cosA'cos sin 



cp + f' = O + r 



et par suite 



(3) a»-9=-(i'-/'). 



Divisant les deux membres de l'équation (i) par le coefficient 

 de sin — ^^^, les deux membres de l'équation (2) par le coefficient 



de sin et ajoutant, en tenant compte de l'égalité (3), on arrive à une 



relation de la forme 



(4) F.sinl-I-? ^F^sin ^ ~^ = /, (N' — «-) +/,(N'2— /i'^), 



Fj et /, étant des fonctions de 1, i, $,9, A; F, et /o des fonctions 

 de r, i' , $', o\ A'. Ces fonctions peuvent d'ailleurs beaucoup se simplifier, 

 dans la pratique, vu la petitesse des différences I — /, <1> — 9, I'— t', ^^'—o'. 

 Supposons que la raie de longueur d'onde A appartienne à un spectre 

 stellaire et la raie de longueur d'onde >^ à un spectre terrestre, tous deux 

 photographiés sur un même spectrogramme. Le système optique, vu son 

 invariabilité et le mode d'observation employé, se présente toujours exac- 

 tement de la même manière, par rapport aux rayons incidents. On peut 

 donc supposer connus approximativement, à une minute près, par exemple, 

 tous les angles figurant dans l'équation (4), quitte à effectuer des mesures 



