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que les plans réticulaires soient parallèles à sa surface. Le mica peut jouer 

 ce rôle. Déformons quelque peu cette feuille; les plans réticulaires devien- 

 dront des surfaces sensiblement équidistantes. Dès lors, chacune de ces 

 surfaces agissant comme miroir, il y aura des rayons X réfléchis, presque 

 identiques g-éométriquenient aux rayons lumineux qui seraient réfléchis 

 sur la surface extérieure, avec cette différence que les directions données 

 par l'équation (i) seront seules efficaces ('). Cette différence, du reste, 

 domine toute la question, comme nous allons le voir. 



Soit A le point d'émission des rayons X, et B le point où l'on veut 

 former l'image du point A. Cela se réaliserait si la feuille de mica pouvait 

 prendre la forme d'une portion d'ellipsoïde de révolution ayant A et B 

 pour foyers. Mais on ne peut réaliser que des déformations où la feuille 

 flexible reste sensiblement une surface développable. 11 faudra donc se 

 borner à plier la feuille de manière à former un tronc de cône ou un 

 cylindre tangents à l'ellipsoïde précédent, et ayant par suite AB pour axe. 



Un tel miroir, pour la lumière, donnerait en B une image de A des plus 

 imparfaites, mais il n'en est plus de même ici. 



Comme il n'y a à tenir compte que des valeurs privilégiées de a, 

 d'après (i), la partie efficace du miroir se réduira automatiquement à une 

 ou plusieurs bandes circulaires très étroites. 



Si les rayons X sont homogènes, il y aura sur AB un ou plusieurs 

 foyers exacts et distincts, correspondant aux diverses valeurs de n. 



Si les rayons X ne sont pas bomogènes, à chaque valeur de \ corres- 

 pondra un groupe de tels foyers. 



La condition (i) produit encore un autre effet avantageux, moins immé- 

 diatement évident que le précédent. Nous venons de remarquer que, pour 

 la lumière, on n'aurait de foyer exact en B que si le miroir était réduit à 

 une bande circulaire très étroite. Même dans ce cas, on n'aurait pas une 

 véritable image si la source n'était pas ponctuelle. En effet, un autre point 

 d'émission A' voisin de A ne donnerait comme image qu'une tache 

 englobant le point B ; ainsi le système optique ne donnerait jamais d'image 

 nette à proprement parler. 



Il n'en est plus de même avec les rayons X, quand le miroir est cylin- 

 drique (^). En effet, en raison de (i), les portions du miroir utilisées pour 



(') MM. de lîroglie et Lindemann ont déjà envisagé la réflexion des rayons X sur 

 une feuille de mica formant une surface convexe, mais dans leur expérience il n'y 

 avait pas de foyer réel ( Comptes rendus^ 3o mars 191 4). 



C^) Pour les rayons X, le miroir est supposé avoir une longueur assez grande. 



