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Cette conséquence n'a rien qui puisse étonner; déjà M. Houllevigue, 

 à la suite de ses intéressantes recherches sur les rayons cathodiques lents, 

 a été également amené à expliquer la luminescence et la direction des 

 queues cométaires par un flux d'électrons provenant du noyau incandes- 

 cent ('). Les trajectoires des électrons ne devenant visibles que dans un 

 milieu gazeux raréfié, on ne doit pas observer de filaments hélicoïdaux en 

 dehors des gaz de la queue, ce qui est, en efTet, conforme à l'observation. 

 De plus, les gaz de la comète ayant un mouvement fortement accéléré, si 

 l'on attribuait les hélicoïdes aux ions gazeux, on devrait les observer 

 comme des hélices dont le pas augmente rapidement, et l'on a vu que le 

 pas était sensiblement constant. 



III. Soient pour l'électron : ^ le rapport de sa masse à sa charge, ç sa 



vitesse, a l'angle constant de sa vitesse avec la direction du champ, p le 



rayon du cylindre de révolution sur lequel il s'inscrit, et soient : — ;> V, A 



et R les quantités correspondantes relatives à l'ion azote. La valeur du 

 champ H est donnée par la formule classique 



(j. V sin a ni ^ sin A^ 

 e p e R 



Dans cette relation, on connaît -? a. p, — , V et A ; les mesures donnent 



une valeur inférieure R^ pour R; seul (^ est tout à fait inconnu, il est seule- 

 ment soumis à la condition 



m sin A ^, 



«' < -. — ir V . 



IJ. s 1 11 a n n 



Comme d'autre part, il est extrêmement peu probable que la valeur 

 inférieure de (' soit plus petite que la vitesse V des gaz de la queue, H n'est 

 pas entièrement indéterminé mais compris entre les valeurs suivantes : 



a V sin a , , /n \ sin A 

 e p e Hq 



D'après les mesures, on peut, dans une première approximation, adopter 

 pour ordre de grandeur de V, 5 x lo*^ cm : s, pour p le nombre moyen 

 7,3 X lo' cm, pour Rq 3,7 x io" cm, pour a le nombre moyen i4° et 



(*) Revue scientijique^ '9i4) i*^"" semestre, n° 12, p. 356. 



