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que les résultats de mesures publiées antérieurement (') sont en accord 

 avec cette conclusion. 



» La collision proprement dite entre deux ions de signes contraires 

 commence au moment où, après un dernier choc contre les molécules 

 neutres du gaz, les deux ions en présence peuvent graviter librement l'un 

 autour de l'autre en décrivant des coniques. Soit r^ leur distance moyenne 

 au moment du dernier choc contre une molécule neutre : cette distance 

 est de l'ordre du chemin moyen d'un ion et varie en raison inverse de la 

 pression. 



» J'admets que la recombinaison a lieu lorsque, dans leur mouvement rela^ 

 tij, les centres des deux ions au moment du périhélie se trouvent à une distance 

 inférieure à une quantité donnée <s. Si, par exemple, la recombinaison a lieu 

 quand les deux ions viennent effectivement en contact, la distance <3 est la 

 somme des rayons des agglomérations de molécules neutres autour d'un 

 centre chargé qui constituent les ions. 



» Le rapport du nombre des orbites relatives qui satisfont à cette condi- 

 tion au nombre total des collisions fournit le rapport £. 



)) Si e est la charge d'un ion, W son énergie cinétique moyenne, fonction 

 seulement de la température, on obtient pour le terme principal dans la 

 valeur de £ aux basses pressions 



(i) m(i + 



e" 



t2 



^^\ J ri' 



m est un coefficient numérique voisin de ^ fourni par la théorie cinétique. 



» La seule quantité variable avec la pression étant r^, l'expression (i) 

 est proportionnelle au carré de la pression. 



)) IIL Le Tableau suivant montre que les valeurs expérimentales de e 

 pour l'air et le gaz carbonique satisfont bien à cette condition que le quo- 

 tient — reste constant aux pressions inférieures à la pression atmosphérique : 



Air. CO-. 



» De plus, il est remarquable que l'expression (i) peut être calculée au 



(') Loc. cit., p. 483. 



