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» Cela élant, il est aisé de former immédiatement les intégrales en invo- 

 lution des équations canoniques considérées définissant une intégrale com- 

 plète de Lagrange. En effet, le déterminant (3) ne s'annulant pas, il admet 

 au moins une paire de mineurs conjugués d'ordre q et n — q — i dis- 

 tincts de zéro. 



» Soient ces derniers déterminants 



\bi, b,,...,bj \b^+„bg+„...,b,,_J 



)) Il en résulte que les intégrales du système (4), 



étant en involution, sont de plus résolubles par rapport à toutes les 



variables j02»/^3 5 • • -^Pn^ et l'intégrale complète de Lagrange de l'équation (i) 

 s'obtient par une quadrature. 



» Le même résultat s'obtient par des éliminations seulement, en remar- 

 quant que la fonction 



i = l 



est en involution avec les fonctions F^+,, F^^o, . . ., F„_,,/, , /,,..., / . 

 » Par conséquent, l'intégrale cherchée est définie par !a formule 



z- = (f[x,, x„ . ..,oc,_^, (F, ), (F2), . . ., (Fy), bq^, , 6,, ,, . ..,b,_, ] 



les parenthèses (F,) désignant le résultat de substitution dans les fonc- 

 tions Fj des valeurs /?,» P^ /J«» définies par le système (7) et a, <2,, 



«0, ..., «^, ^y+,, ^y+2» • • •» ^^«-1 étant n constantes arbitraires. » 



AÉRODYNAMIQUE. — La théorie du champ acoustique et le frottement 

 intérieur des gaz. Note de M. P. Charbonnier, présentée par M. le 

 général Sebert. 



« L On sait que le frottement intérieur ou viscosité des gaz est mis en 

 évidence et mesuré par le mouvement que prend un plan solide S, primiti- 



