SÉANCE DU 28 DÉCEMBRE igoS. 1 2^5 



deux corjDs est traversée par un flux de chaleur, on peut supposer que cette 

 différence aura lieu, à cause de la conductibilité différente de ces corps. 



)) Pour les métaux, dans ce cas M. Wiedemann (Pogg. An/i., t. XCV, 

 i8j5, p. 337) ne l'a pas trouvée, quand le contact entre les métaux était 

 parfait. Mais M. I^espretz (Pogg. Ann.y t. CXLII, 187 1, p. 626) a prouvé 

 qu'à la surface de séparation de l'eau et de la nitroglycérine, quand le flux 

 de chaleur y passe, il existe une différence finie entre les températures de 

 ces substances de part el d'autre de la surface de contact, atteignant 2*^ à 3". 



» Les recherches de M. de Smoluchowski ( Wïed. Ann., t. LXIV, 1898, 

 p. loi; Sitzb. (l. Wien. Ak., t. CVII, 1898, p. 3o4; t. CVIII, 1899, p. 5, 

 393), confirmées par celles de M. Gehrcke {Brudes Ann., t. Il, 1900, 

 p. 102), ont constaté cette différence thermique entre le gaz et les corps 

 solides (près de 7° pour l'hydrogène). 



» La théorie cinétique des gaz permet d'expliquer ce saut des tempé- 

 ratures. 



)) Dans les expériences décrites dans ma Note précédente (Comples 

 rendus, t. CXXXVI, 1903, p. 1391) sur la conductibilité extérieure des fils 

 d'argent plongés dans l'eau et parcourus par le courant électrique, la vitesse 

 des courants d'eau dans lesquels les fils étaient plongés, surpassant la 

 vitesse critique de M. Osborn Reynolds, une couche stagnante de dimen- 

 sions appréciables ne pouvait pas se former, étant enlevée par le courant 

 d'eau tourbillonnaire, et nous ne pouvons faire que deux hypothèses : ou 

 bien il se forme autour d'un fil à cause de l'adhérence une couche d'eau, 

 d'épaisseur moléculaire, ou bien il ne s'en forme pas du tout. Dans le pre- 

 mier cas, nous pouvons facilement calculer la température de la snrfacede 

 l'eau contiguë à celle du fil de l'équation 



/ ^ '0 



^ = A- ; 5 



OÙ- q est le flux de chaleur par unité de surface de la couche adhérente, 

 £ l'épaisseur de cette couche, k la conductibilité intérieure de l'eau, /' la 

 température de la surface intérieure de la couche et /^ celle de la surface 

 extérieure égale à la température de l'eau ambiante. 



» Admettons, d'après les <3xpéiiences de M. Bède, que l'épaisseur de la couche d'eau 

 adhérente soit au plus de o'"™,oo64. INous pouvons, à l'aide de la formule précédente, 

 et les nombres donnés dans la Table insérée dans ma Note citée, calculer la Table sui- 

 vante, où I est le courant électrique en ampères traversant le fil, l'excès de la tempé- 

 rature du fil sur la moyenne entre la température de l'eau à l'entrée du tube et à la 

 SK^rtie; A^ est la dilTérence des températures des surfaces intérieure et extérieure de la 



C» R., 1903, 2» Semestre. (T. CXXXVII, N« 26.) 1^3 



