606 Wilh. Raatz, 



Hartig' sehen Theorie anzunehmen, dass durch fortgesetzte Ver- 

 schiebung der Zellen ein Ausgleich stattfinde, oder dass die Strecken 

 ab und aß nicht streckungsfähig seien. Also auch hier kommen 

 wir ohne Hülfshypothese nicht aus. 



Dagegen finden sowohl alle Stäbe, als auch die vereinzelten 

 dicken Wände eine ungezwungene Erklärung, wenn wir die Initialen- 

 theorie fallen lassen und dem Cambium nicht mehr unterschieben, 

 als wir thatsächlich beobachten. 



Das Cambium stellt sich auf dem Querschnitt zunächst nur als 

 eine dauernd theilungsfähige Zellschicht dar, deren radiale Reihen 

 sich durch fortgesetzte intercalare Theilungen vermehren. Das 

 Theilungsvermogen ist jedoch auf eine schmale Eingzone beschränkt 

 und nimmt nach dem Holze und der Rinde zu schnell ab. Die 

 nicht mehr theilungsfähigen Zellen differenziren sich, nachdem sie 

 sich noch in radialer Richtung etwas gestreckt haben, zu Holz- und 

 Rindenzellen. 



Hieraus erhellt, dass es eine Zelle geben muss, unter deren 

 Tochterzellen in absteigender Linie stets eine die Theilungsfähigkeit 

 behält, also somit selbst unbegrenzt theilungsfähig bleibt. Dass es 

 nur eine solche Zelle giebt, dass nicht etwa zwei derselben , unbe- 

 grenzt" theilungsfähig sind, beweisen die oben beschriebenen Lang- 

 stäbe und diejenigen Doppelradialreihen, welche aus einer radial 

 getheilten Cambiumzelle entstanden, sich nach dem Holze und der 

 Rinde zu fortsetzen. 



Nennen wir diese Zelle Initiale, so ist damit nur ihre lokal 

 bevorzugte Stellung unter den übrigen gleichgearteten Zellen, nicht 

 aber eine individuelle Eigenthümlichkeit, etwa ungleich schnellere 

 Theilungsfähigkeit oder dergleichen bezeichnet. 



Wie wir uns unter diesen gegebenen Verhältnissen einerseits 

 die vereinzelten dicken, also ungleich älteren Cambiumwände und 

 die hohe, durch die längsten Kurzstäbe angegebene Anzahl tangen- 

 tialer Theilungen einzelner Tochterzellen — wenn wir sie so nennen 

 wollen — zu erklären haben , geht aus folgender Betrachtung hervor. 



Denken wir uns den oben bereits definirten Wendekreis fest- 

 stehend, d. h. gleichsam an ein und denselben Atomen der radialen 

 Wandreiheu haftend, wodurch er natürlich mit dem Cambium zu- 

 gleich weiterrücken muss, so würde eine Wand, welche genau auf 

 diesem Wendekreise gebildet wäre, für immer dieselbe Lage im 



