über den Gasaustausch der "Wasnerptlanzen. 493 



Dunkelperiodeu zwischensclialtet, so zeigt sich uiir zu oft, daß die 

 Pflanze scliließlich pro Zeiteinheit nicht mehr die gleiche Zahl 

 Gasblasen abgibt wie zu Beginn des Versuchs; die gewonnenen 

 Zeitwerte lassen sich also nicht mehr vergleichen. Sehr leicht 

 verändert sich unter diesen Umständen die Größe der Blasen, was 

 auf eine, durch irgendwelche unkontrollierbaren Einflüsse hervor- 

 gerufene Veränderung der Schnittfläche hindeutet. 



Zur Erklärung der Erscheinung gehen wir von folgender ein- 

 facher Betrachtung aus. Damit an der Schnittfläche Blasen abge- 

 geben werden, muß sich die Interzellularluft unter Überdruck be- 

 finden, denn es müssen erstens die ßeibungswiderstände, die dem 

 Blasenaustritt entgegenstehen, überwunden werden, zweitens das 

 Gewicht der kapillaren Wassersäule, die an der Schnittfläche in 

 die Interzellularkanäle eindringt, wenn innen Atmosphärendruck 

 herrscht, drittens der Druck der über der Schnittfläche befind- 

 lichen Wassersäule, der naturgemäß um so größer ist, je tiefer 

 die Schnittfläche unter dem Wasserspiegel Uegt. Die beiden letz- 

 teren Größen lassen sich leicht berechnen. Wir bezeichnen die 

 Entfernung der Schnittfläche des Helodea-Si^rosses von der Wasser- 

 oberfläche mit h, den Radius des kapillaren Interzellulargangs, 

 aus dem die Gasblasen austreten, mit r, den Atmosphärendruck 

 mit P, den Druck in den Interzellulargängen mit P' und das 

 spezifische Gewicht das Wassers mit s. Dann gilt folgende Be- 

 ziehung: 



P . r- jr + h s r'^-T + " . s . r- jr = F • r^ Ji, 



s • r 



worin h s r^ jt das Gewicht des über der Kapülaröffnung liegenden 



2 a 



Wasserzylinders ist, ;«S'r-jr das Gewicht des in den Inter- 

 zellulargang infolge der Kapillarität eingedrungenen Wasserzylinders. 

 In letzterem Ausdruck ist a eine Konstante, die gewöhnlich Ober- 



2 a 

 flächenspannung genannt wird; der Ausdruck — wird auch als a^ 



bezeichnet, und diese Größe ist die KapiUaritätskonstante oder 

 spezifische Kohäsion. Sie ist definitionsgemäß die Steighöhe einer 

 gegebenen Flüssigkeit in einer Röhre vom inneren Durchmesser 1. 

 Nach dem Gesetz von Juriu ist nun die Steighöhe einer Flüssig- 

 keit in einer Kapillarröhre dem Radius der letzteren umgekehrt 

 proportional. In unserem Falle hätten wir also für die Steighöhe 



a" 2 et 



zu setzen — = und das Gewicht des kapillar aufgesaugten 



r s • r 



