Theoretisches und Experimeulelles zur Kohäsionstheorie der Wasserheweguii^. 633 



eines hydrostatischen Potentials verbraucht. Einem neg'ativen Druck 

 von 100 Atm. entspricht bei 20° eine Dampfdruckclifferenz von 

 17,54 — 16,28 = 1,26 mm Hg;. Um ebensoviel wird die ursprüng- 

 liche Dampfdruckdifferenz vermindert, sie sinkt von 3,51 mm auf 

 16,28 — 14,03 = 2,25 mm Hg. Dieser Rest des Dampfspannungs- 

 uuterschieds bleibt allein für Verdunstung- verfügbar. 



Allgemein wird von dem primären Potential, das in der Dampf- 

 druckdifferenz zwischen Wasser und Atmosphäre gegeben ist, ein 

 um so gi'ößerer Teil in «ine dem flüssigen Wasser gegenüber wirk- 

 same Form gebracht, je größer der beim Wassernachschub zu über- 

 windende Widerstand ist. Bei der Pflanze ist das Mittel zur Um- 

 formung des Potentials die quellbare Zellmembran, die wohl für 

 Wasser, aber nicht für Wasserdampf (und Luft) durchlässig ist. 

 Ein Ungleichgewicht zwischen den Dampfdrucken an der Oberfläche 

 der Membran und in der Atmosphäre wird durch Entquellung der 

 Membran so weit vermindert, bis ein dynamisches (jleichgewicht 

 hergestellt ist. Dabei ist zunächst in der submaximal gequollenen 

 Membran ein Potential der Quellungsenergie geschaffen. Mit der 

 Membran setzt sich die Vakuole der lebenden Zelle ins Gleichgewicht, 

 wol)ei ein osmotisches Potential entsteht. Mit der submaximal turges- 

 zenten Parenchymzelle setzt sich das Gefäßwasser ins Gleichgewicht, 

 wobei ein hydrostatisches Potential erzeugt wird. Die in der Pflanze 

 in die Erscheinung tretende Zugkraft ändert bei den Umwandlungen 

 des Potentials, vom Gefälle abgesehen, ihre Größe nicht, weil sie 

 dauernd auf flüssiges Wasser zu wirken hat. Erst in der letzten 

 Form wird das Potential auf weite Strecken hin wirksam, wie die 

 Pflanze es nötig hat. Ein Potential der Imbibitionsenergie arbeitet 

 im quellbaren Körper selber auf weite Strecken viel zu langsam, 

 wegen der riesigen Widerstände für die Wasserbewegung. Ein 

 osmotisches Potential im Parenchymgewebe ist schon leistungsfähiger, 

 aber auch noch nicht leistungsfähig genug. Erst ein hydrostatisches 

 Potential von derselben Größe wie das Imbibitions- und das osmo- 

 tische Potential erzwingt in zusammenhängenden Wassersäulen 

 gegen die Schwerkraft und gegen die Widerstände der seitlichen 

 Reibung und der — nicht sehr zahlreichen — zu passierenden Wan- 

 dungen eine Wasserverschiebung von der nötigen Geschwindigkeit. 

 Bei niedrigen Pflanzen ist der Aufwand von Arbeit bei der 

 Beförderung des Wassers von der Wurzel zu den Blättern wahr- 

 scheinlich gering gegenüber der Arbeit, die bei der Aufnahme des 

 Wassers aus dem Boden geleistet wird, und selbst bei hohen 



