^gg Hans Gradmann, 



Q y 



indirekt dem Widerstand, also im inneren Teil v = , im 



äußeren v' = -. In beiden Teilen ist aber die diffundierende Menge 

 n 



gleich, also = , und daraus x = ; — . In analoger 



& ' m n Tin _J_ n 



Weise berechnet sich der COg -Druck x' — j — . Die Span- 



m -|- n 



an 



nungsdifferenz zwischen L und A beträgt also für Wasser a -j--—, 



für CO2 1 — , das Verhältnis der Spannungsdifferenzen 



m -}- n 



a n 



a j 



m -f- n a 



bm b' 



m -|- n 

 d. h. an jedem Punkt des Systems ist das Verhältnis der Spannungs- 

 differenzen dasselbe. Es mag also der Wind von außen oder von 

 einem beliebigen Punkt des Systems Luft in die Nähe der Flüssig- 

 keit bringen, stets wird das Verhältnis der beiden Spannungs- 

 differenzen, und damit auch das Verhältnis zwischen verdunsteten 

 und absorbierten Mengen, dasselbe bleiben. Eine Entmischung kann 

 der Wind nicht herbeiführen. Die Wirkung des Windes ist daher 

 dieselbe, als würde der Abstand der äußeren Luft von der Ober- 

 fläche um einen bestimmten Teil verringert. Durch die Angabe 

 dieses Abstandes ist die Windwirkung völlig bestimmt. 



Wir können nun diesen wirksamen Abstand der Außenluft von 

 der Oberfläche der Lösung aus den Verdampfungswerten berechnen. 



1* TT 13 TT 



Für absolut ruhige Luft ist er nach Stefan gleich --, also -~- = 



1,0 cm^). Der Abstand ist -nun um so kleiner anzunehmen, je 

 größer die Verdunstung ist, also, wenn v die berechnete Verdun- 

 stung bei ruhiger Luft, v' die bei bestimmter Windstärke beob- 



1 V 

 achtete ist, so erhalten wir einen Abstand a = ' ^ cm. Der 



V 



Wert v' ist aber noch zu klein, da ja bei seiner Messung die Lö- 

 sung kälter, ihr Dampfdruck niedriger ist als bei ruhiger Luft. 

 Bei gleicher Temperatur wäre die Verdunstung noch größer im 



Verhältnis der beiden Luftdruckwerte p und p', also a = -^— ^ — ^. 



1) Der Radius des Verdampfungsgefäßes beträgt 1,3 cm (s. S. 463). 



