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posé circulaire). Pour justifier cette loi, on a l'habitude de faire le raison- 

 nement suivant (^ ). 



» Lorsque la goutte est sur le point de se détacher, elle présente à sa partie supé- 

 rieure un étranglement ou gorge (^), dont le rayon r est peu difTérent de celui R de 

 l'orifice; la rupture a lieu lorsque le poids p de la goutte, limitée au cercle de gorge, 

 l'emporte sur l'efTort dû à la tension superficielle, qui s'exerce verticalement sur le 

 contour de ce cercle; le poids des gouttes est donc proportionnel au rayon R de 

 l'orifice, s'il y a proportionnalité entre /' et R. 



» Ce raisonnement est inexact. Si, en effet, la séparation de la goutte 

 avait lieu par arrachement, son poids aurait à surmonter non seulement 

 l'effort dû à la tension superficielle, mais aussi celui dû aux forces de cohé- 

 sion qui s'exercent sur toute la section du cercle de gorge. L'expression du 

 poids p serait donc de la forme : p = Ar -+- B/'% B étant très grand par 

 rapport à A, comme cela résulte d'expériences que nous avons décrites 

 précédemment ('). 



» Observons d'ailleurs que la formation d'une gorge n'a lieu qu'avec 

 des tubes de quelques millimètres de diamètre, et non avec des tubes fins 

 ou très larges. 



» En réalité, la séparation de la goutte na pas lieu par arrachement, mais 

 hien par étranglement. — A l'équation différentielle de l'équilibre, et à la 

 condition aux limites consistant en ce que le raccordement doit avoir lieu 

 sur une circonférence donnée, correspondent pour la goutte une infinité 

 de figures d'équilibre, toutes comprises entre deux formes extrêmes, dont 

 l'une, le plan, présente un volume nul, et l'autre un volume maximuiu. 



» Quand la goutte aura atteint cette dernière forme, la moindre quan- 

 tité supplémentaire de liquide qui y pénétrera lui donnera une forme qui 

 ne sera plus d'équilibre, et la pression extérieure, l'emportant sur l'inté- 

 rieure, étranglera la goutte le long d'un parallèle bien déterminé. 



» Expérience. — La justification théorique de la loi de Tate ayant ainsi 

 perdu toute sa valeur, il nous a semblé nécessaire de soumettre cette loi à 

 une nouvelle étude expérimentale. 



» Nous avons opéré sur l'eau et le mercure. Il est clair que, dans tous 

 les cas, ce que nous avons désigné sous le nom cVori/ice, c'est le cercle 



(' ) DuCLAUX, Ann. de Ch. et de Phys.. 4^ série, t. XXI, 1870, p. 386. 

 (*) DuPRÉ, Ann. de Ch. et de Phys., 4* série, t. IX, 1866, p. 345. 

 (^) Leduc et Sacerdote, Comptes rendus^ t. CXXXIV, p. 589, et Journ, de Phys., 

 4* série, t. I, 1902, p. 364. 



