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trois axes, en appelant p la densité de l'éther et A un coefficient spécifique, 



^ \_ dl- cl a: dt ^ dy dt dz dt 



» Jointes aux composantes de l'action élastique, dont les fornnes bien 

 connues, pour le mouvement vibratoire à déplacements ^, ti, C> sont 



4^"(^'-^)-;7i:4^} 



OÙ désigne la dilatation cubique -^ — ^ TT '^ Tf-' ^^^ composantes donne- 



ront les forces motrices p — ' " ? suivant les trois axes, de l'unité de vo- 

 lume d'éther. Transposons-les dans les mêmes membres que ces dernières, 

 et, divisant par [j., appelons w la vitesse de propagation i /- de la lumière 



dans l'éther libre, N l'indice de réfraction y/i + A de la substance étudiée. 

 Nous aurons, sous leur forme la plus simple, les trois équations du mou- 

 vement vibratoire de l'éther : 



» IIT. Rapportons le mouvement à des axes des x^, y^, z, animés des 



trois composantes de vitesse ( i — iv5 ) ^x» ( ' "" n^ ) ^y ( ^ ~ n^ ) ^^' ^"' 

 autrement dit, adoptons les quatre variables indépendantes t,, cc^, y^, z-, 

 reliées à t, x, y, z par les formules 



[t,=l, x,=x - (i- ^jV^z, y, =y- (i — ^k)V,7, 



Celles-ci entraînent les formules de transformation 



d d d d d d 



. dx dx^ dy dy'i dz dz^ 



^ ^ ' d d / 1 \ /^j. d -\r ^ ^r ^ 



dt ~ dr,~ y ~ W) \ -^^ "^ ^^ '^ ^dl[ 



