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slationnaire en longitude si les directions des périhélies de ces orbites pré- 

 sentent une condensation ('). 



)) Prenons, en effet, les intégrales du mouvement elliptique appelées 

 intégrales de Laplace {Mécanique céleste, t. I, p. 35o) qui s'écrivent 



r k- a' cly _ dz 



r k^y dx dz 



-^ r > dt dt ' 



en posant 



dz dv ^ dx dz dv dx , ,- 



■' dt dt ' dt dt ' dt • dt ^' 



» Pour le point de rencontre des météores avec la Terre, ^ = o, 



dz „ dz 



les équations ci-dessus deviennent 



y A^ X ( r dz- \ dv 



k-y f r dz^\ dx 



^=-/ -^^y-¥dF)-^ydï' 



» si on les rapproche des équations de la théorie des étoiles filantes qui 

 servent à déterminer la longitude L et la latitude B du point radiant d'un 

 essaim : 



T> r dx j y 



— £[■ cos B cos L = -; — \- /î- 1 



^ dt r 



— ff cos B si n L = -7- — k — -> 



^ dt r 



• T> dz 



— ^^ SHlB = -r-, 



^ dt 



on trouve aisément que, dans l'hypothèse d'une vitesse égale à la vitesse 

 de translation de la Terre et d'une latitude B = 45**» et en général si 



, r dz" 



(') 11 convient de rappeler que Tisserand {Comptes rendus, t. CIX, p. 344) a 

 énoncé le résultat que, dans l'hypothèse de la radiation slationnaire, les plans des 

 orbites développent un cône du second degré. 



