SÉANCE DU 27 OCTOBRE 1902. 687 



pris sous forme de chaleur une quantité d'énergie, en joules, 



'' ('IL _ 



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X''(§-^-^>- 



L'unité de chaleur choisie étant équivalente à i jonjp, on a 



.0 



(0 '"'^"^X (^~^)'^^'"^"' 



(2) o = f+/^r^4J-^Ve ^^" 





 I 



Liebenow a donné l'expression suivante : 



d^ 

 db 



±2,0/4^-, 



R étant la résistance spécifique, L le coefficient de conductibilité calori- 

 fique; mais cette expression ne peut pas être utilisée ici. 



» Lorsque, au moyen d'une force électromotrice compensatrice appli- 

 quée en ce' , on fait cesser le courant électrique, on peut dire que la force 

 électromotrice existant dans le fil aa\ force électromotrice que je suppo- 

 serai croissante de a en a' et égale à E, est équilibrée par une force élec- 

 tromotrice égale et de signe contraire, provenant du reste du circuit. 

 Je comparerai le tout à une machine de Carnot. 



)) Dans le fil aa' , l'énergie à fournir pour un déplacement électrique 

 réversible représente celle qu'on doit céder à la machine de Carnot dai?s 

 un cycle complet; l'énergie que reçoit le i^este du circuit de l'élément 

 thermo-électrique et le circuit de la force électromotrice compensatrice 

 représente celle que la machine de Carnot fournit au milieu extérieur dont 

 les forces équilibrent la force expansive de la matière de cette machine. 



» Le fil aa' est le siège d'un phénomène irréversible de conduction de 

 chaleur : avec une machine de Carnot on peut arrêter, en a, q unités de 

 chaleur et, après un cycle complet de modifications réversibles, rendre, 

 en a' , q' unités de chaleur; on sait qu'on a 



q q'_ 



- Oo' 



la force d'expansibilité de la matière de la machine ayant fourni au milieu 

 extérieur un travail équivalent {\ q — q' . 



» Posant /lE = q — q' , on peut dire que n coulombs allant de a en a' 



