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retiendront dans ce trajet l'énergie q — q\ qu'ils emporteront pour l'aban- 

 donner dans le reste du circuit : c'est comme s'ils entraînaient avec eux, 

 de a, q unités de chaleur, pour n'en laisser en a' que q' unités et emporter 

 le reste. 



» Si l'on divise le fil aa' jiar des sections caractérisées par les tempéra- 

 tures 00, O2... et les valeurs CC^i:.^... du potentiel électrique, et si l'on 



pose 



V _ 7i _ £2 



les n coulombs emportent dans les tranches successives du fil 



d'où 



^.-'72=|(^.-^0-'^(-.-^-.)' 



C C=, — Ct E q 



— " — ••=r^ r- = ^ : ^ = const. 



0—6, Oj— O2 



Cette utilisation progressive d'une partie de la chaleur de conduction, 

 dans toutes les tranches du fil, permet de comprendre que cette chaleur 

 puisse alimenter une force électromotrice dirigée en sens inverse de celle 

 considérée. 



» Dans chaque tranche du conducteur, V unité d' électricité utilise la chute 

 de température d'une quantité invariable d'entropie. 



» En admettant la relation de Liebenow, L étant indépendant de 0, on 

 aurait R : = const. ; R serait nul au zéro absolu : 



» Loi expérimentale approchée de quelques métaux purs. 



dC dC 



» Si, dans les égalités (i) et (2), on pose -^ -;t- = B, on 



a 



(3) e = (B-\- |-")(0 - e„)- BO(Loge - LogOo); 



de 

 comme -jz doit être indépendant de Oo, on a 



(4) I +BLogO:= const. 



Il est désirable d'utiliser la relation ( î) à la mesure des températures 

 absolues; on écrira 



«'Q = (26 -h ^G log6 -h c; ^0^=0, 



