SÉANCE DU lO NOVEMBRE 1902. ^63 



fluide dont les coefficients de viscosité 1 et y. sont très petits, une quasi-onde 

 dont l'épaisseur e est très petite par rapport à\ et [a ne peut se propager ; les 

 seules (juasi-ondes qui puissent se propager sont celles dont l'épaisseur z est du 

 même ordre que let ^.. 



» La considération des quasi-ondes résout donc complètement la con- 

 tradiction qui semblait exister entre l'expérience et la théorie. 

 )) Cette considération conduit à une dernière remarque : 

 » Beaucoup d'esprits sont enclins à croire que toute action physique 

 qui se propage, se propage nécessairement par ondes, avec une vitesse 

 déterminée; ils répugnent à admettre que la propagation puisse, dans cer- 

 tains cas, dépendre de fonctions entièrement analytiques de a?, y, z, t, 

 sans ondes ni vitesse de propagation. Tl est curieux de constater que la 

 propagation du son dans l'air, qui semble l'exemple le plus simple d'une 

 propagation par ondes, possédant une vitesse déterminée, n'est telle qu'en 

 apparence et par approximation; qu'en réalité cette propagation se fait 

 par fonctions entièrement analytiques, sans ondes et sans vitesse de pro- 

 pagation. » 



PHYSIQUE. — Observations et expériences complémentaires relatives à la 

 détermination de la vitesse des rayons X. Sur la nature de ces rayons. Note 

 de M. R. Blondlot. 



« I. Dans les expériences que j'ai décrites récemment ( ' ), il faut, pour 

 que l'éclat de l'étincelle soit maximum, qu'il s'écoule entre le début de la 

 décharge de l'excitateur et l'extinction du tube focus un temps égal 



à -rp sec. Gomme la longueur d'onde de l'excitateur est égale à 1 14*^™. cet 



intervalle de temps correspond à un peu plus de 3 élongations de l'excita- 

 teur. D'après la théorie que j'ai développée dans une Note antérieure, 

 cela conduit à admettre que les trois premières élongations ont seules une 

 amplitude notable. Il est intéressant de constater que cette conséquence 

 est bien d'accord avec ce que l'on sait de l'amortissement dans les excita- 

 teurs. 



» II. Lorsque l'on rapproche progressivement le tube focus de la coupure, 

 à partir de la position qui donne le maximum d'étincelle jusqu'au tube lui- 



(*) R. Blo."sdloi, Comptes rendus, t. CXXXV, 1902, p. 666 et p. 721. 



