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» II. Je prendrai les deux axes des x et des y dans le plan horizontal 

 mené par le seuil ^e la source, si l'on a ménagé, sur la partie du contour de 

 la najîpe itifiltrce (vue en p(aïi) où l'eau arrive à l'air libre, un écoulement 

 assez rapide |)our que la lame liquide ruisselanl sur le seuil soit sans cesse 

 d'épaisseur négligeable. Lors(jue, au contraire, le liquide arrivé à i'^ir libre 

 y formera une nappe extérieure, plus ou moins profonde, animée d'assez 

 lents mouvements pour que la pression y varie, sur chaque verticale ou 

 auprès, suivant la loi hydroslalique, je prendrai comme plan des xy sa 

 surface libre horizontale, supposée maintenue à niveau constant. Il est clair 

 que la charge ç, somme de la pression, évaluée en hauteur d'eau, et de 

 l'altilude ( — z) en (;r, j, c), se trouvera alors nulle dans la nappe exté- 

 rieure el, pnr suile, sur toutes les portions de la surface du sol perméable 

 qui seront contiguës à celle nappe extérieure, portions constituant les 

 orifices qui relient celles-ci à la nappe infilirée. 



» il peut arriver aussi que la nappe infiltrée soit dépourvue d'écoule- 

 ment : je prendrai alors pour plan horizontal des xy celui où, dans l'équi- 

 libre final, la pression sera nulle (abstraction faite de la pression atmo- 

 sphérique); et la charge © y tendra, par suite, vers zéro, comme dans les 

 nappes pourvues d'orifices. 



» Enfin, je dirigerai vers le bas l'axe des ordonnées verticales s, qui 

 croîtront, dans la nappe infiltrée, depuis la surface libre souterraine et 

 sans cesse changeante ayant l'équation z =^ — A, jusqu'au fond fixe ou 

 sous-sol (que nous supposerons, le plus souvent, imperméable) ^ = H, à 

 profondeur H fonction donnée de x et dey. 



» 111. Tout élément de volume rectangulaire dvi ^=- dx dy dz , découpé 

 idéalement dans la partie imbibée du sol, recevra, par unité de temps, à 

 travers ses six faces et à partir de l'époque /, un afflux total de liquide 

 exprimé, comme on sait, par 



\ dx dy dz j ' 



Mais, la portion de dvs accessible au liquide se trouvant occupée dès 

 l'époque t, cet afflux total est nul et l'on a 



(0 ^ 4- ^ + ^~ = o, 



dY:, dFy d¥. 



— - H -\ ' 



dx dy du 



c'est-à-dire, vu les formules générales des flux F, dénotées (i) dans l'article 



