878 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



admettre que les Ek=:/(/>) observées à deux, températures diftérentes sont propor- 

 tionnelles. 



)) L'équation de E„ =f(^n) est 



( I ) E, = 1 , 14- ^ 



/? — 6 



» Nous tenons compte de ce fait que pour une contraction toutes les 10 secondes 

 (n =r6), le travail est indéfini (Maggiora ). On voit, d'après Téquation, que, comme le 

 veut l'observation, pour n très petit, E^ est très grande et que, pour n très grand, par 

 exemple /?r=i8o, elle atteint presque sa valeur limite (E,z=i,i kilogrammètre pour 

 n rz: 00 ) . 



« L'équation de E^. =/(p) est 

 (2) E„= 1, 3i8 cotang(i3°44' X/>). 



» On voit par l'équation que E^,, pour un poids très petit, atteint une valeur infinie 

 et, pour un poids relativement grand, une valeur nulle (Ei =0 pour/> = 6'''',55). 



» Si l'on différentie (2), on trouve 



— o,ii5 



dp ' sin'^(i3°44'x/>) 



» On voit par là que la décroissance de E„, quand p augmente, va sans 



dE . 



cesse en diminuant; les variations de -r-^en fonction de p pouvant préciser 



dans une certaine mesure ce que l'on a appelé l'excitation par le poids. 



)) On s'est borné jusqu'ici à mesurer dans un ergo2:ramme le travail. 

 Nous allons donner pour E„ = y(/i) et pour E^,=/(p) la relation de 

 l'énergie disponible E„ avec le travail G afin de permettre aux expérimen- 

 tateurs de transformer les mesures faciles de travail en mesures d'énergie 

 disponible, bien autrement intéressantes au point de vue physiologique et 

 directement vérifiables par des mesures de dépense. 



» Nous avons trouvé dans le premier cas (^g. i B) 



/ o \ E^ 21,16 



(3) — = 1,02 H —r-, 



et dans le deuxième cas (^g- 2B) 



(4) (-l^y=T-+-0,0207/i^ 



» Si l'on fait varier à la fois n et p, on peut représenter d'une façon 



