SÉANCE DU 28 NOVEMBRE 1904. 909 



» Ce qui nous a permis de déclarer possible d'abord l'élat B, puis 

 l'état B,, c'est que, dans l'examen séparé que nous avons fait de chacun 

 d'eux, nous ne nous sommes pas occupés de l'autre et encore moins du 

 chemin à parcourir, et que nous nous sommes bornés à rechercher si, pour 

 le premier cas, la différence q — q' était positive, puis, pour le second, si 

 la différence q^ — q\ était aussi positive. 



)) La question se pose donc bien de savoir quel est celui des deux états 

 qui se réalisera lorsque lious en aurons déclaré deux j)ossil)les. 



)) Mais il est certain que la Thermodynamique ne donne aucune réponse 

 à celte question dans le cas général. 



» Elle permet cependant de dire que l'on aboutira fmalement en B,, si, 

 quelles que soient d'ailleurs les particularités du chemin à parcourir, le 

 passage de B à B, est possible, d'après la règle générale de possibilité; 

 c'est-à-dire si l'on a 



(i) h- Â-'>o ou X: >>?•', 



en appelant k la quanLiié de chaleur dégagée par voie irréversible de B 

 en B, et k' la quantité de chaleur dégagée pour le même passage effectué 

 j)ar voie réversible isothermique. En effet, dans ce cas, même si l'on arri- 

 vait en B, ce ne serait qu'un état intermédiaire et finalement on aboutirait 

 en B,. On tendrait donc finalement en B, soit directement, soit indirec- 

 tement. 



» Et l'on serait évidemment tenté d'aller plus loin et de dire que, si l'on a 



(2) '7i-^i>^-y'' c'esl-à-,lire q^ — q^ci\—q', 



c'est-à-dire que si l'état B, donne une quantité de chaleur transformable 

 plus grande que B, c'est vers Bi que l'on tendra finalement. 



» Il en serait ainsi, en effet, si l'inégalité (i) résultait nécessairement de 

 l'inégalité (2). 



» Mais il est facile de voir que, dans le cas général, il en est autrement. 



)) Sans doute les quantités k\ q\ et q' , qui représentent les quantités de 

 chaleur dégagées lorsqu'on opère par voie réversible isothermique, ne 

 dépendent que de l'état initial et de l'état final et, par suite : 



(3) /<' = '/',-'?■; 



mais il n'est pas nécessaire que 



(4) k= q, — q. 



