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trent la variation de la valeur de la déformation permanente avec la vitesse 

 et sa disparition pour des vitesses de 6™. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur les rayons cathodiques et les lois de l' Éleclromagnélisme. 

 Note de M. P. Villard, présentée par M. J. Violle. 



« La démonstration que M. Pellat a récemment donnée ( ' ) de la réalité 

 de la magnètofriction repose sur la considération d'une courbe expérimen- 

 tale dont je lui avais communiqué In photographie. Cette démonstration 

 serait rigoureuse si la courbe en question (lieu des traces des rayons catho- 

 diques sur un écran dans un champ croissant) ne passait pas, dès son 

 premier tour, par son point asymptotique. Or ce caractère est précisément 

 incompatible avec la magnètofriction, comme on peut s'en convaincre en 

 considérant les figures i et 2 qui indiquent le mode de description d'une 

 courbe de ce genre; l'écran est ici perpendiculaire au champ supposé 

 uniforme; la figure 2 correspond au cas d'un frottement. 



» D'après les lois de rEiectromagnélisme, tous les rayons issus d'un point Iv, quelles 

 que soient leurs directions et leurs vitesse?, s'enroulent sur des tubes de force ayant 

 tous une génératrice commune invariable, la ligne de force qui passe par le point 

 d'émission, point nécessairement commun à toutes les trajectoires. 



» Il en résulte que tout rayon qui accomplira une spire complète d'hélice (où un 

 nombre entier de spires), entre la cathode et l'écran, aboutira nécessairement au 

 point O, trace de la génératrice commune à tous les tubes de force. 



» La courbe ABO, lieu des traces des rayons, passera donc en O dès que le champ 

 aura une valeur II telle que le rajon décrive une spire complète. Elle y repassera pour 

 les valeurs 2H, 3H, ... du champ (deux spires, trois spires, etc.) et formera une série 

 de boucles décroissantes passant toutes par O, à la fois point asymptotique et point 

 multiple. 



» S'il y avait un frottement quelconque, les rayons s'enrouleraient sur des surfaces 

 grossièrement coniques dont les sections par l'écran seraient intérieures aux sections 

 des cylindres précédents et, par suite, ne jDasseraient plus par le j3oint O, sauf pour 

 un champ très intense, tel que le diamètre de ces surfaces devienne négligeable à la 

 base (^). La figure 2 représente, pour un demi-tour et un tour complet du rayon, les 



(*) Comptes rendus, t. CXXXIX, 11 juillet 1904, p. 124. 



(^) C'est encore plus évident si l'on considère que les rayons s'enroulent aussi sur 

 des tubes de force ayant pour directrices des spirales. Les rayons ne peuvent plus ren- 

 contrer la ligne de force du point d'émission, puisqu'une spirale ne repasse jamais par 

 son point de départ. Sous celte forme le calcul serait assez simple, mais la figure eût 



