SÉANCE DU l6 OCTOBRE iQoS. 628 



I.a vitesse du courant d'eau dans lequel étaient plongés les fils r\°' 1 et 

 11° 2 fut 37,1, et, pour le fil n° 3, 57*='", i par seconde; ^ est le diamètre. 



Le coeKicient thermique des fds (!'<irgent non chimiquement pur n'' i 

 et n° 2 étant égal à 0,00267, et du fil d'argent pur n° 3 o,oo3 56, la varia- 

 tion de résistance égale à 0,00001 ohm correspond à une variation de 

 température égale à o°,3 pour le fil n'^ 1, o°,25 pour le fil n° 2, et 0°, t5 

 pour le fil n° 3. 



Cette variation de résistance, qui semble singulière, s'explique simplement par 

 ce que la température des fils dépend non seulement de la quantité de chaleur déve- 

 loppée dans les derniers par le courant, mais aussi de celle perdue par sa surface 

 latérale, c'est-à-dire de la conductibilité extérieure des fils dans l'eau. La vitesse des 

 courants d'eau, dans lesquels étaient plongés les fils, surpassant la vitesse critique de 

 M. Osborne Reynolds, la couche stagnante de dimensions appréciables ne pouvait pas 

 se former, étant enlevée par le courant d'eau tourbillonnaire; mais il est possible 

 qu'un fil qui n'est pas traversé par le courant électrique ou est traversé par des cou- 

 rants très faibles soit entouré par une couche d'eau très mince (rnoléculaire) adhérente 

 à l'argent et glissant le long du fil, selon les expériences de MM. Helmholtz et Piotrowski 

 (Helmholtz, Wissenschaftl. Abhandl., t. I, p. 172-222). 



En désignant par A" la conductibilité calorifique intérieure de l'eau, par e l'épaisseur 

 de la couche d'eau moléculaire adhérente au fil, par <„ 'a température de la surface 

 extérieure de cette couche qui est la même que la ternpérature de l'eau ambiante, 

 par t' la température de la surface intérieure de cette couche immédiatement adja- 

 cente au fil et par q la quantité de chaleur passant par l'unité de surface, nous avons 



q = k — -— . 



L'état stationnaire étant établi, la quantité de chaleur q, traversant la couche d'eau 

 indiquée ci-dessus, est égale à celle développée par le courant dans une partie corres- 

 pondante du fil. Si l'épaisseur z de la couche adhérente diminue par Tarrachement des 

 molécules quand q augmente, c'est-à-dire quand le courant électrique croît, t' aug- 

 mente ou diminue selon la rapidité de la diminution de e, comme on le voit sur la 

 formule précédente. Dans le cas donné t' diminue et, avec elle, la température t du fil 

 diminue aussi jusqu'à ce que, le courant électrique augmentant, l'épaisseur e devienne 

 égale à zéro et la température t' égale à la température ^0 ^^ l'eau extérieure. Le plus 

 vraisemblable est que cela se produit lorsque la différence entre la température du fil 

 et celle de l'eau ambiante devient égale à 4°- 



A cause de réchauffement produit par des courants très faibles, avant 

 que la chaleur dégagée par eux devienne snffisantepour arracher la couche 

 d'eau adhérente, la résistance des fils plongés dans les liquides, déter- 

 painée à de faibles courants, correspond à une température supérieur^ à 



