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tions des divers ordres de l'un des points à une époque déterminée, avec 

 des coefficients purement géométriques. Lorsque, pendant le plus long des 

 intervalles t — i définis par les équations (i)et (2), pour deux points quel- 

 conques de l'électron, aucune des accélérations n'atteint des valeurs trop 

 £[randes, ce qui n'exclut guère que les arrêts brusques sur un parcours 

 comparable aux dimensions de l'électron, on dit que le mouvement est 

 quasi-stationjiaire, suivant la dénomination de M. Max Abraham. 



4. Soit U la vitesse du centre de l'élecLron à l'époque t, variable en 

 grandeur et direction en fonction de t. Posons 



].^=(\J^-^'-) f f'^dxdydz. diLdydz, 



où e, e désignent les densités électriques de l'électron aux points xyz, 

 xyz, les intégrations étant étendues au domaine qu'occupe l'électron à 

 l'époque /, avec 



i2^R; = (lV -■u^)[(^^,- x,)^ + (y—y^y + (^. - z,y\ 

 -h l(.x, - x,)u + ( n— yOv + (-. - z,) w]-, 



u- = IL- + V- + i\>- = u- -f- V- + w^ 



La résultante de ces actions électromagnétiques internes a trois compo- 

 santes dont il suffit d'écrire l'une 



^ du ô-h(, dv ^-L|) ()i,v d-Lo 



dt du- ât du dv dl du dw 



Il paraît y avoir six coefficients d'inertie pour un électron de forme 

 quelconque. 



Prenons l'axe des x parallèle à la direction de la vitesse actuelle 



(; = O, (p =: o, 



el l'axe des y suivant la normale principale à la trajectoire 



dw 



Il reste cinq coefficients d'inertie distincts : 



Y au d-Lo dv d'-Ln 



Y = - 



Z = — 



dt du dw dt du d(\' 



