SÉANCE DU II DÉCEMBRE itjoS. IOO7 



était installé dans la balance mag^nétique dont j'ai donné ici même la descriplion ('); 

 il était fixé de façon invariable dans le tube vertical T {fig. i, p. i684), que l'on pou- 

 vait faire pivoter autour de son axe, et il était placé à la hauteur de l'axe horizontal 

 de la bobine, que l'on excitait pour créer un champ magnétique décroissant réguliè- 

 rement à partir de la pièce de fer doux qui la termine. 



Ce cube avait été prélevé sur une des plaques que M. Weiss avait bien voulu mettre 

 à ma disposition et qui, provenant de la taille de gros échantillons, étaient orientées 

 par rapport au plan magnétique dont ce physicien a montré l'existence. 



Pour remplir la condition relative à la décroissance régulière du champ, 

 et éliminer la perturbation produite par la présence de l'autre pièce de fer 

 doux ordinairement placée en regard, la seconde bobine de l'éleclro-aimant 

 avait été écartée, de manière à réduire l'apj)areil à sa forme la plus simple, 

 à savoir : une bobine horizontale, sur l'axe de laquelle était le corps dont 

 on observait le déplacement dans le sens de l'axe (attraction ou repidsion) 

 lorsqu'on lançait dans la bobine un courant de quelques ampères ; la lecture 

 du micromètre faisait connaître sans ambiguïté le sens de ces aclions, par 

 l'auementation ou la diminution du numéro visr. 



On orientait d'abord le cube de telle sorte que le plan magnétique, pa- 

 rallèle à l'une des faces verticales, passât par l'axe de la bobine; après 

 avoir excité le champ et noté l'impulsion, on faisait tourner le tube de 90° 

 de façon à observer de la même manière l'action produite suivant la per- 

 pendiculaire ON au pian magnétique M; on répétait les mesures à 180** des 

 deux positions précédentes. Dans ces conditions j'ai toujours constate sui- 

 vant la droite ON des répulsions qui étaient d'ailleurs beaucoup plus faibles 

 que les attractions exercées suivant les directions du plan magnétique, 

 attractions qui correspondent, comme on le sait, à des susceptibilités ferro- 

 magnétiques. 



En s'écartant de ON dans les différents sens, on arrive à une direction OP 

 pour laquelle l'action est nulle : il y a donc tout autour de ON une nappe 

 conique à l'intérieur de laquelle le cristal se comporte comme diamagné- 

 tiqiie tandis qu'il est paramagnétique en dehors. 



Si l'on immerge le tube T dans une solution concentrée de perchlorure 

 de fer, on diminue les valeurs positives de la susceptibilité paramagnétique, 

 tandis qu'on augmente les valeurs négatives de la susceptibilité diamagné- 

 tique au voisinage de ON, et, tout en modifiant ainsi l'ouverture du cône 



(') Cotnples rendus, t. CXL, p. i683. 



